太陽電池のマルチモーダルX線顕微鏡検査におけるX線ビーム誘導電流測定

XBIC測定にロックイン増幅を使用する主な利点は、標準増幅による測定値と比較して信号対雑音比が劇的に増加することです。ロックイン増幅XBIC測定を成功させるには特に重要な測定設定について、最初の5つのセクションで説明します。それらは:(a)信号変調;(b) プリ増幅;(c) LIAにおける信号混合;(d) LIA のローパスフィルタ周波数;(e) LIA のローパス フィルタ ロールオフ。 これらの設定の影響の図を示します,図4,図 6.測定のために、実験室のセットアップは、光学チョッパーによって2177.7 Hzで変調されたX線ビームの代わりに赤いレーザー()を使用しました。蛍光管はバイアス光の源として役立った。DUTはCu(イン、Ga)Se2(CIGS)吸収剤を搭載した薄膜太陽電池であった。他のDUTでは異なる測定設定が選択されますが、適切な設定を見つけるためにここで説明する一般的なガイドラインは、異なる吸収層またはナノワイヤを持つ太陽電池などの様々なDUTに有効です。PA はの増幅係数で使用されました。ここで説明する効果は、他のプリアンプにも同様に適用されます。他に何も指定されていない場合、LIA のローパス フィルタ ロールオフは 48 dB/oct でした。 以下のセクション(f)-(i)は、XBIC測定の可能性と課題を他の測定モードと組み合わせて表示する例示的な結果を示しています。(f)では、フライスキャンモードにおけるXBIC測定の具体的な課題について説明する。(g)では、CIGS太陽電池のXBICとXRF測定を組み合わせ、バイアス電圧を印加してロックイン増幅の効果について議論する。(h)では、CiGS太陽電池の測定モードとしてXBIVが追加される。(i)では、CdSナノワイヤのXRFからのXBICおよび組成データが示されている。セクション(f)から(i)のすべてのXBIC測定では、材料および試薬の表に規定されているPAとLIAを使用しました。 (a) 着信信号の変調 図 3は、(上行) と(下の行) バイアス ライトがオンになっているスコープによって測定された事前増幅された DUT 応答を示しています。PAが電流を電圧に変換すると、表示される信号はボルトで表示されます。太陽電池の接触による負であり、p型とn型の接点がPAの入力のシールドとコアにそれぞれ接続されている。XBICの測定では、太陽電池接触はセクション1.3.6で説明したように、前部接触の必要な接地によって支配される。プロトコルの。 図3Aと図3Dを比較すると、蛍光管からのバイアス光をオンにして-65mVにシフトした8mVのオーダーでオフセット信号を指摘する。さらに、短いタイムスケールの信号変動はバイアス光によって大幅に増強される。約70 mVのバイアスオフセットは、PAおよびLIAの受け入れ範囲の限界のために問題を証明することができます。PA の全範囲を使用したいほど、図 3A-C のように小さなオフセットが望ましい。したがって、アンビエント ライティングなど、意図しないバイアスの原因をすべて排除する必要があります。 図3B、C、E、Fに示すように、刻んだフォトン源を追加すると、ビームがチョッパーブレードを通過する際に、バイアスライトの有無にかかわらず、誘導信号を同じ量(およそ66 mV)増加させます。 ビームがブレードによってブロックされると、信号は予想どおり、それぞれのオフセットのレベルのままです。チョッパーの周波数は、図3Bおよび3Eの信号においてmsの周期で異なる。 図 3D-Fでは、90 kHz の周波数で追加の変調に注意します。この高周波変調の源は、45 kHzで駆動される蛍光管の電子バラストです。ロックイン増幅は、異なる変調周波数からの寄与を区別することができますが、図6に示すように、ノイズ信号の低減は良好な測定のために最も重要です。周囲光は1つの可能なソースですが、他の電子機器もノイズを誘発し、信号に重ね合わせられます。バイアスライトは必ずしも不要なノイズではありませんが、DUTを動作条件に設定するために意図的にバイアスライトが適用されることがよくあります。 図3Bでは、C、E、F、照射強度の変化に対するDUTの応答が遅れていることにさらに留意する。これらの立ち上がり効果は、次のセクションでより詳細に説明され、2つの異なる効果から生じる:最初に、2177.7 Hz変調に対するDUT応答の急激な増加と減少は、PAのローパスフィルタによって遅れます。第二に、信号は遅い時間スケール(例えば、図3Cの0.68~0.80ミリ秒の間に見える)で増減し続けており、これは太陽電池の欠陥状態の職業運動に起因する。 (b) プリアンプ PAはDUTの変調信号を増幅するだけでなく、波形を大きく変えることができます。上述したように、太陽電池の接点は、照明時に負の電圧が測定されるようなものである。図 4に示す測定値にバイアス ライトは追加されなかった。 測定は、増幅強度が一定に保持されている場合の効果を実証するために、フィルタの立ち上がり時間を増加させ、測定を行いました。多くの場合、フィルタの立ち上がり時間は、増幅にハードウェア結合されます。増幅が強いほど応答時間が長くなり、PA36,37におけるローパスフィルタのカットオフ周波数が小さくなります。 図4のトップパネルのように10μsのフィルタ立ち上がり時間では、信号はかろうじて遅延し、公称ピークからピークまでの範囲を約10mVから-65mVに広げ、ピーク値で高原に達します。100 μs フィルター立ち上がり時間では、変調信号に遅延効果が見られますが、変調は依然として明確であり、振幅は10 μsと同様の範囲にあります。フィルタの立ち上がり時間が 1 ミリ秒長いのは、変調の期間 (0.46 ミリ秒) よりも長くなります。したがって、変調は10mV未満の振幅に抑制され、形状は立ち上がりと下降エッジの始まりのみを反映し、定量的なXBIC測定には明らかに適していません。ゲインとフィルタ上昇時間の間のこの接続は、特に強力な増幅で、高速変調周波数の組み合わせのために留意する必要があります。 (c) 信号ミキシング 標準信号増幅とロックイン増幅の主な違いは、基準信号とのDUT信号の混合と、ローパスフィルタによる高周波の抑制です。 ミキシングの信号経路を図 5に示します。信号ミキシングの議論のために、いくつかの簡略化が行われます。基準信号は、前弦波信号として記述することができる (6)、 振幅は、基準信号の変調周波数です。LIAに供給されるDUTの変調信号は、同様の方法で表すことができます。 (7) , 振幅はDUT信号の変調周波数であり、基準信号に対するDUT信号の位相オフセットです。 (1)および(2)に続いて、混合信号は次のとおりです。 (8)。 DUTの変調周波数は基準周波数であり、. したがって、三角原理 (9)  異なる周波数を持つ2 つの用語の合計として書き換えするために使用できます。 (10)。 ローパスフィルタは、ロックイン増幅信号を38、39として近似できるように、高速信号を軽減します。 (11)。 基準信号と混合されたDUT信号はインフェーズコンポーネントと呼ばれ、90°位シフト基準と混合されたDUT信号は直交成分と呼ばれます。 (12)  (13)。 Eq. (12) および (13) から、RMS 振幅 (14) フェーズと同様に (15) 混合信号の2引数アルカス接線関数で得ることができます。多くのLIAは、測定中にゼロに設定するように内部位相調整を行っています。 (d) ローパスフィルタ周波数 図6は、ロックイン増幅RMS振幅に対するバイアスライトおよび異なるローパスフィルタ設定の効果を示しています。 異なるフィルタパラメータから生じる信号を同時に記録できるLIAを使用しました。 ローパスフィルタのカットオフ周波数は、信号が50%に減衰される周波数を定義します。低い周波数が送信される間、より高い周波数は抑制されます。図6A、Eは、ノイズや低周波変調を効果的に排除しないが、生信号で通過できるようにする=466.7 kHzの直接信号を示す。生のプリ増幅信号をRMS 振幅に変換すると、以下の周波数に対する追加係数が生じます。たとえば、一定の入力電圧がとして出力されます。 図6Eの平均オフセットはバイアス光なしで無視できるのに対し(平均2mV)、バイアス光を用いて平均約75mVに増加する(図6A)。この差は図3Aと図3Dの間と同等の強度ですが、これらは別々の測定値であったことに注意してください。いずれの場合も、チョッピング源をオンにすると、ピーク間変動 が大幅に増加し、図3Bと図3Eに示す生信号のピーク対ピーク変動に相当します。. 図 6Bでは、1000 Hzのローパス フィルタを使用した後に RMS 振幅が表示されます。再び、バイアスライトのために図6Bでオフセットを観察することができますが、オフセットは平均で約18 mVで小さくなります。このオフセットは蛍光灯の100Hz変調によって引き起こされますが、90 kHz変調はローパスフィルタによってブロックされます。さらに、「ビームオン」状態のノイズレベルは依然として46mV前後のピークからピークの変動で有意であり、平均信号値は32mVに達する。バイアス光(図6F)がなければ、ピーク間変動は平均値23.5mVの「ビームオン」時に約17mVに達する。「ビームオフ」時の平均オフセットは0.5mVより小さくなります。これらの測定は、1000 Hzのローパスフィルタと2177.7 Hzのチョッピング周波数の組み合わせが理想的ではないことを示しています:変調周波数を運ぶ信号は部分的にしか除去されませんが、ローパスによって完全に抑制されるわけではありません。フィルター。残りの部分は、「ビームオン」状態の ピークからピークまでの有意な変動につながります。バイアス光が存在する場合、蛍光灯の正味周波数による100Hz変調は、ピークからピークまでの値をさらに増加させる。 図6Cでは、バイアス光の影響は最小限と見なすことができます:10.27 Hzローパスフィルタは、蛍光灯のほとんどのノイズと変調を遮断し、明確なビーム誘導信号を抽出することができます。ここではほとんど見えませんが、ノイズのオフセットと広がりはバイアスライトでわずかに大きくなります。これは、迷走光がDUTにチョッパーホイールを通過することによって引き起こされる可能性があります。したがって、迷光の変調を避けるために、チョッパーを遠くまで上流に実装することをお勧めします。 図6D、Hは、図6B、C、F、Gの6s後の「ビームオン」から「ビームオフ」への変化にズームする。 100Hz(蛍光灯周波数)での重ね合わせ変調は、1000 Hzのローパスフィルタの図6Dに表示されます。ビームがオフになると、1000 Hz になります。PAの低い立ち上がり時間の場合と同様に、LIAのローパスフィルタが低いと、信号変化の適応が遅くなります。 全体として、10.27 Hzのローパスフィルタと48 dB/octのロールオフ(次のセクションを参照)は、この場合、高速スキャン速度(高い値を優先して)とバイアスライトまたはノイズの抑制との間の最良の妥協を提供することがわかりました(で低い値を好む、最も重要なのは、グリッド周波数50 Hz以下)。 (e) ローパスフィルタロールオフ 多くのデジタルロックインアンプとして、ここで使用されたモデルは、アナログ抵抗コンデンサRCフィルタ40の特性に非常に近い、いわゆる離散時間RCフィルタまたは指数走行平均フィルタを採用しています。前のセクションで説明したフィルタカットオフ周波数とは別に、カットオフの傾きを dB/oct として定義するフリー パラメータ(フィルタ順序)は 1 つだけです。 図7Aは、これらの2つの極値間の時間定数msとms.時間定数に対応する異なるカットオフ周波数に対する周波数依存減衰に対するフィルタ順序の影響を示す。測定。フィルタ減衰は、複雑な転送関数の絶対値二乗として周波数領域で40を計算しました (16)  周波数の関数として、時間定数を持つ順序のフィルタ.高次フィルタの転送機能は、シリアル接続された個々のフィルタの転送関数の乗算によって得られます。と同様に、減衰がそれぞれ 5% と 95% の周波数として定義されます。これらの周波数の積は一定であり、カットオフ周波数とフィルタ時間定数との間の変換について表1に示す。 time ドメインでは、フィルタ応答は、個別の時間で定義された入力信号から再帰的に計算されます。 (17)  フィルタの応答は、 から計算された Eq. 17 の複数の反復によって計算されます。増加する(時間0)とステップ関数の減少(時)に対するフィルタ応答は、フィルタオーダー1~8の図7Bに示されている。入力信号に対して応答が遅延し、でこの遅延が増加することに注意してください。遅延は、表1で時間として定量化され、その中で送信された信号がそれぞれ 5%、50%、または 95% に達します。 正しいフィルタロールオフの選択は、実験を設計する際のカットオフ周波数と同じくらい重要です。セクション(g)で提示されるアプリケーション1では、高品質のXBIC測定は、1177 Hzのチョッパー周波数、100ミリ秒の留域時間、およびフィルタオーダー8で40 Hzのカットオフ周波数で得られた。表 1の数値を使用すると、およびに変換されます。この時間は、遅延アーティファクトが導入されないほど、滞込み時間よりもかなり短くなります。 (f) ドウェル時間補正 古典的なステップモード測定では、スキャンステージは公称位置に移動し、正確な位置に達した後、そのピクセル位置での測定の開始がトリガされます。短い移動時間の場合、セトリング時間は、いわゆるフライスキャンまたは連続測定モードを動機づける全体的なスキャン時間に制限されます:そこに、スキャンステージは連続的に移動し、測定データはエンコードされたピクセルに起因します後処理におけるステージポジション。ただし、これは図 8に示すように、追加の問題につながる可能性があります。この場合、サンプルステージのモータは方向に均一に動かず、ピクセルあたりの移動時間が変化します(図8A参照)。ウェルタイムの変動は、図 8Cに見られるように、XBIC 測定値の変動に直接変換されます。したがって、XBIC信号は、所要時間に正規化する必要があり、その結果は図8Dに示されている。同様に、ビーム強度の変動(図8Bに示す)は、多くの場合、フォトンフラックスへの正規化によって考慮する必要があります。光子フラックスに正規化されたXBIC信号は図8Eで見ることができます。絶対XBIC定量の誤差を最小限に抑えるために、フォトンフラックス自体は中央値に正規化されています。図8Fは、ほとんどの測定アーティファクトの影響を低減した光子フラックスと同様に、所用時間に正規化されたXBICマップを示しています。最後に、図8Gは、Eq.(1)を用いてカウントレートから電流への変換後のXBICデータを示す。 (g) アプリケーション 1: バイアス電圧と XRF を持つ太陽電池の XBIC 図9A-Bは、X線ビーム誘導電流測定における信号対雑音比に対するロックイン増幅の影響を示す。直接信号の騒々しさは図9Aに明らかである:ライン間の強い強度コントラストは測定アーティファクトを示し、DUTからの微細なXBIC変動は任意に変化する信号に埋もれる。一方、これらの細かい機能は図 9Bではっきりと見えます。図9Aのノイズレベルは、測定前の設定を最適化したにもかかわらず、不明な理由で異常に高いことに注意してください。このような場合、ロックイン増幅による信号対雑音比の改善は、標準的な増幅(例えば、セクション内のアプリケーション3)で既に高い信号対雑音比の場合よりも劇的に高く、ロックイン増幅のみが行われる場合限界の改善につながる。 PAでは、前方(図9C)と逆(図9D)のバイアス電圧(それぞれ-50mVおよび+50 mV)を試料および図9A-Bの領域に塗布した。図 9Bに表示される主要なフィーチャは図 9Cおよび図 9Dに表示されますが、マップが騒々しいため、それほど明確ではありません。これは、バイアス電圧またはバイアス光の適用は、変調されたXBIC信号よりも大きな大きさの直流を誘発するためです。最終的に、変調信号に対する直接信号の比率は、ロックイン増幅の適用性を制限します。信号対雑音比が悪いにもかかわらず、ロックイン増幅はバイアス電圧とバイアス光を加えたナノスケールでの太陽電池性能のマッピングを可能にし、それ以外の場合はほとんど不可能であることを指摘する価値があります30。 CIGS太陽電池の性能は吸収層組成7、41と相関するので、XRF信号をXBICと同時に測定した。図9E-Fでは、Ga及びInの濃度が示される。両方の要素は吸収層の一部であり、その比率は太陽電池7の性能に大きな影響を与えるとみなされます。Gaの統計は、10.4 keVの励起エネルギーで高い吸収係数と少ない自己吸収に起因するInよりもはるかに大きいです。統計量が低いため、In マップのフィーチャはほとんど見えませんが、Ga 濃度は図 9Bの電気的性能と相関するのに十分明らかです。より高いIn信号の場合、より長い持続時間を選択するか、吸収断面が大きい吸収エネルギーを選択することができます。これは、十分に長い在入時間の重要性と、対象の要素に対するビームエネルギーの調整の重要性を示しています。 長い所要時間と大きなマップでは、別の点を念頭に置く必要があります:複数時間にわたる測定中に、サンプルドリフトが重大な問題になる可能性があります。熱変動(特にサンプルの変化や放熱性の悪いモータの大きな動き)と機械的な段階コンポーネントの不安定性は、図9Dの垂直位置を比較することによって見られるようにサンプルドリフトにつながることが多く、図 9B. (h) アプリケーション 2: XBIV および XRF を持つ太陽電池の XBIC 図10は、CIGS太陽電池のマルチモーダルスキャンを示し、図10AにおけるXBICを測定する短絡条件下でセルを動作させ、図10BでXBIVを測定するオープン回路条件下でセルを動作させた。図10Cに示すXRF測定をXBIV測定と同時に測定した。十分な XRF カウントを収集するために、図 10B-Cのピクセルあたりのドウェル時間は、図10Aの 0.01 s と比較して 0.5 s でした。したがって、XBIV測定用ローパスフィルタのカットオフ周波数をXBIC測定(10.27 Hz対501.1 Hz、ロールオフ48dB/oct)と比較して低いカットオフ周波数を使用できます。XBIV測定だけでも、同じような信号対雑音比のXBIC測定と同じドウェルタイムとローパスフィルタ設定を使用することができました。ただし、XBIV と XRF 測定を組み合わせると、別々の XBIV 測定と XRF 測定を実行するよりも、ドウェル時間を管理する XRF 測定と組み合わせる方が全体的に時間効率が高くなります。 図10Aと図10Bを比較すると、XBICとして測定された短絡電流とXBIVとして測定された開回路電圧が相関していることに注意してください: 大きな高パフォーマンスと低パフォーマンス領域が見える両方の測定モード。これは、ローカルの厚さの変化や組み換えが、バンドギャップのバリエーションではなく、ここでのパフォーマンスを支配していることを示しており、XBIC と XBIV28では逆の傾向につながります。 また、図10Cを考慮すると、低Cuカウント率など性能が低い領域がある場合は、パフォーマンスが他の領域のCuカウントレートと相関していないことがわかります。 (i) アプリケーション 3: ナノワイヤの XBIC および XRF 太陽電池以外にも、接触したナノワイヤー24またはナノシート、量子ドットは、ロックイン増幅XBIC測定から利益を得ることができるDUTの他の例です。デモンストレーションでは、図11AはXRF測定値からの元素分布を示し、図11BはCdSナノワイヤの対応するXBICマップを示す。Pt と CdS ワイヤで作られた 2 つの接点は明確に区別でき、XBIC 信号は一致する電気応答を示します。特に注目すべきは、XBICがX線ナノプローブに特有のPt接触の下のナノワイヤーの電気的性能を明らかにし、硬いX線の高い浸透深さに起因するという事実です。ナノワイヤーの材料組成および電気的特性の補体は、例示的にマルチモーダルX線測定の利点を示す。 図 1:テスト対象の装置(DUT)上のロックイン増幅X線ビーム誘導電流(XBIC)測定のセットアップ。ビームパスは赤で表示されます。緑色の形態は、マルチモーダル測定のためのオプションのX線蛍光(XRF)および領域検出器を示し、黄色はオプションのバイアス光を示す。XBIC測定用のハードウェアコンポーネントは黒色で、XBIC信号パスは青色で、信号出力と入力はそれぞれ満たされた円と空の円で表示されます。データ集録(DAQ)の前に、DC(直流)信号とAC(交流)信号が電圧から周波数(V2F)に変換されます。代替信号パスについては、ディスカッションセクションの一部(a)を参照します。この図のより大きなバージョンを表示するには、ここをクリックしてください。 図 2: X線ビーム誘導電流を含むマルチモーダルX線顕微鏡測定用に最適化されたキネマティックサンプルホルダーの例。薄い銅線は、Cu(In,Ga)Se 2(CIGS)太陽電池の前面と背面の接点に銀塗料を取り付け、PCB接点に接続します。ポリイミドテープは、サンプルの短絡を回避し、ワイヤを分離するために使用されます。この図のより大きなバージョンを表示するには、ここをクリックしてください。 図 3:バイアス光と変調ビームを照射した際の太陽電池応答を事前に増幅。バイアスライトのない一番上の行、バイアスライトを持つ一番下の行:A&D – ビームオフ。B & E – ビームオン;C & F – B & E. の赤い長方形にズームインして、この図の大きなバージョンを表示するには、ここをクリックしてください。 図 4: プリアンプ内の3つの異なるフィルタ立ち上がり時間(10μs-青、100μs -赤、1ms-緑)でプリアンプを使用してプリアンプを増幅した後の太陽電池応答。この図のより大きなバージョンを表示するには、ここをクリックしてください。 図 5: ロックインアンプ31による信号処理。 は DUT からの信号入力であり、チョッパーからの基準信号です。 この図のより大きなバージョンを表示するには、ここをクリックしてください。  図 6: ロックイン増幅 RMS 振幅ローパスフィルタカットオフ周波数466.7kHz(青)、1kHz(紫)、10.27Hz(赤)、および一定フィルタロールオフ48 dB/oct。 DUTはCu(In,Ga)Se2太陽電池であり、バイアス光(E、F、G、H)を加えずに適用した。切り刻まれたフォトンビームのオン/オフを切り取った時間は、図に垂直破線で示されます。この図のより大きなバージョンを表示するには、ここをクリックしてください。   図 7:ロックインアンプのローパスフィルタ設定の効果。A – 周波数領域内のローパス フィルタによる減衰は、2 回定数(ms とms) とフィルタ順序 1 ~ 8 です。B-時間領域におけるローパスフィルタの送信信号応答は、時間定数の単位で、フィルタオーダー1〜8の入力信号のステップ的な変化に対して0から1、時に1〜0である。この図のより大きなバージョンを表示するには、ここをクリックしてください。   図 8: PETRA IIIのビームラインP06でCu(In,Ga)Se2太陽電池のフライスキャン測定、約15.25 keV光子エネルギーで撮影 ph/s.PA は =   106 V/A、および HZ を持つLIA (48 dB/oct)で使用されました。A – ドウェル時間、B – フォトンフラックス、C – X線ビーム誘導電流(XBIC);。XBICマップは正規化:D -ドウェル時間、E-フォトンフラックスは、その中央値、F -ドウェル時間および正規化されたフォトンフラックスに正規化される。G – Eq. (1) を使用してカウントレートから電流への変換後にXBIC信号を正規化した。この図のより大きなバージョンを表示するには、ここをクリックしてください。  図 9: X線ビーム誘導電流(XBIC)とX線蛍光(XRF)Cu(In,Ga)Se2太陽電池の測定は、欧州シンクロトロン放射線施設のビームラインID16Bで撮影され、 ph/s.PA はV/A、Lia とHz (48 dB/oct) で使用されました。ビームエネルギーは10.4keV、チョッパー周波数は1177Hz、ローパスフィルタは40Hzで遮断した。ドウェル時間は100ミリ秒、ピクセルサイズは40nm x 40 nmでした。マップ A、B、E、および F はすべて同時に撮影されました。CとDは50分と113分後に再取り込みされ、それぞれ50mVの前方および逆バイアス電圧が印加される。この図のより大きなバージョンを表示するには、ここをクリックしてください。       図 10: Cu(In,Ga)Se2太陽電池のマルチモーダル測定、PETRA IIIでビームラインP06で撮影、約約の焦点を当てたフラックスで撮影 ph/s.ビームエネルギーは15.25 keV、チョッパー周波数は8015Hz、ピクセルサイズは50nm x 50nmであった。A – 0.01 s のドパータイムで測定された X 線ビーム誘導電流(XBIC)、= 106 V/Aの PA、および Hz (48 dB/oct) の LIA。B – パネルAと同じ領域をカバーするX線ビーム誘導電圧(XBIV)は、0.5sの所流時間とHz(48 dB/oct)のLIAで測定されます。C – XBIV測定と同時に撮影したX線蛍光(XRF)測定からのCuカウント率。この図のより大きなバージョンを表示するには、ここをクリックしてください。          図 11:10.6 keVのビームエネルギーを有する高度なフォトン源のビームライン26-ID-Cで撮影されたPt接点を有するCdSナノワイヤのマルチモーダル測定。A- X線蛍光測定からのPtおよびCd分布。B – X線ビーム誘導電流(XBIC)測定は、ロックイン増幅なしでXRF測定と同時に測定されます。この図のより大きなバージョンを表示するには、ここをクリックしてください。  表 1: 注文 1 ~ 8 の不連続時間 RC フィルタの場合、信号が 5%()、50% ()、および 95% ()が定数され、上部に与えられる時間定数と周波数の積.下部では、時間遅延が与えられ、その中で信号が5%()、50%()、95%()に達し、時間定数と逆カットオフ周波数の単位で与えられる。この Excel ファイルをダウンロードするには、ここをクリックしてください。 XBIC エビック LBIC マルチモーダル機能 ++ + + 空間解像度 ++ ++ – 浸透深さ ++ — + 可用性 — – + サンプル損傷 – — ++ 表2:X線ビーム誘導電流(XBIC)、電子線誘導電流(EBIC)及びレーザービーム誘導電流(LBIC)の定性評価。