Este artículo tiene como objetivo presentar un protocolo sobre cómo construir un microscopio de espectroscopia de correlación de fluorescencia de variación puntual (svFCS) para medir la difusión molecular en la membrana plasmática de las células vivas.
Los procesos biológicos dinámicos en las células vivas, incluidos los asociados con la organización de la membrana plasmática, ocurren en varias escalas espaciales y temporales, que van desde nanómetros hasta micrómetros y microsegundos a minutos, respectivamente. Una gama tan amplia de procesos biológicos desafía los enfoques de microscopía convencionales. Aquí, detallamos el procedimiento para implementar mediciones de espectroscopia de correlación de fluorescencia de variación puntual (svFCS) utilizando un microscopio de fluorescencia clásico que se ha personalizado. El protocolo incluye una comprobación específica del rendimiento de la configuración de svFCS y las directrices para las mediciones de difusión molecular por svFCS en la membrana plasmática de células vivas en condiciones fisiológicas. Además, proporcionamos un procedimiento para interrumpir los nanodominios de la balsa de membrana plasmática mediante el tratamiento con colesterol oxidasa y demostramos cómo estos cambios en la organización lateral de la membrana plasmática podrían ser revelados por el análisis svFCS. En conclusión, este método basado en la fluorescencia puede proporcionar detalles sin precedentes sobre la organización lateral de la membrana plasmática con la resolución espacial y temporal adecuada.
La complejidad de la organización de la membrana plasmática
La comprensión actual de la organización de la membrana celular tiene que tener en cuenta varios aspectos1. En primer lugar, una composición lipídica compleja varía no solo entre los tipos de células, sino también dentro de una sola célula (orgánulos de membrana / membrana plasmática). Además, las proteínas de membrana asociadas o intrínsecas se organizan principalmente en complejos multiméricos dinámicos, con grandes dominios que se extienden fuera de la membrana, lo que representa un área significativamente mayor que la de los dominios transmembrana solos. Además, las proteínas asociadas a la membrana exhiben capacidades específicas de unión a lípidos o de interacción lipídica que desempeñan un papel en la regulación de la función de las proteínas. Estos dependen directamente de la composición local y la accesibilidad de los lípidos2.
Finalmente, se observa un nivel significativo de asimetría entre dos valvas de membrana debido a la estructura asimétrica intrínseca de las proteínas de membrana y la distribución de lípidos. De hecho, un equilibrio metabólico lipídico entre síntesis e hidrólisis, combinado con flip-flop lipídico entre los folíolos, genera tal distribución asimétrica. Como cualquier transporte a través de la bicapa está limitado por la energía libre requerida para mover el grupo de cabeza polar a través del interior hidrófobo de las membranas, generalmente es asistido por transportadores selectivos. Para cada tipo de célula, la asimetría tiende a mantenerse firmemente. En conjunto, estos factores contribuyen a la inhomogeneidad lateral o compartimentación de la membrana plasmática 3,4.
Enriquecemos esta representación de la membrana plasmática teniendo en cuenta la difusión molecular intrínseca dentro y a través de la bicapa, lo que contribuye a la heterogeneidad lateral dinámica en una escala de décimas a cientos de nanómetros y microsegundos a segundos. Por ejemplo, los nanodominios de membrana dependientes de lípidos, las llamadas balsas lipídicas, definidas como colesterol, y las plataformas de señalización ricas en esfingolípidos, contribuyen a la compartimentación de la membrana plasmática 5,6. Sin embargo, la visión actual de la organización de la membrana no se limita solo a las balsas lipídicas. Los nanodominios de membrana son más complejos y heterogéneos en composición, origen y función. Aún así, su presencia en la membrana plasmática tiene que estar estrechamente coordinada, y las interacciones dinámicas entre proteínas y lípidos parecen ser importantes en la distribución espacial y la modificación química de los nanodominios de membrana 1,3,7,8.
El principio svFCS y su aplicación para sondear la organización de la membrana plasmática
Aunque se ha avanzado mucho en el análisis de los dominios de membrana, principalmente a través de técnicas biofísicas, los determinantes que dictan la organización local de la membrana plasmática deben refinarse con una resolución espacial y temporal adecuada. Los determinantes basados en el seguimiento de moléculas individuales proporcionan una excelente precisión espacial y permiten la caracterización de diferentes modos de movimiento 9,10,11,12, pero tienen una resolución temporal limitada con velocidades de fotogramas de cámara clásicas bajas y requieren un esfuerzo más experimental para registrar un número significativo de trayectorias. Alternativamente, el coeficiente de difusión de los componentes de la membrana puede evaluarse mediante recuperación de fluorescencia después del fotoblanqueo (FRAP)13 o espectroscopia de correlación de fluorescencia (FCS)14. Este último ha recibido más atención, principalmente debido a su alta sensibilidad y selectividad, volumen de detección microscópica, baja invasividad y amplio rango dinámico15.
La base conceptual de FCS fue introducida por Magde y sus colegas hace unos 50 años 16,17. Se basa en registrar la fluctuación de la emisión de fluorescencia con una alta resolución temporal (de μs a s)18. En su versión moderna, las mediciones en células vivas se realizan mediante un pequeño volumen de excitación confocal (~ 0.3 femtitolitros) colocado dentro de una región de interés (por ejemplo, en la membrana plasmática); la señal de fluorescencia generada por la difusión de moléculas fluorescentes que entran y salen del volumen de observación se recoge con una resolución temporal muy alta (es decir, el momento de llegada de cada fotón al detector). Luego, se calcula la señal para generar la función de autocorrelación (ACF), a partir de la cual se extrae el tiempo promedio td (tiempo de difusión) durante el cual una molécula permanece dentro del volumen focal, junto con el número medio de partículas, (N), presente en el volumen de observación, que es inversamente proporcional a la amplitud del ACF. Este último parámetro podría ser información útil sobre la concentración de moléculas dentro del volumen de observación.
Desde entonces, se ha implementado un número creciente de modalidades de FCS gracias al rápido desarrollo de la instrumentación en biofotónica, lo que permite la descripción de fenómenos dinámicos que ocurren en sistemas vivos. Aún así, una especie molecular experimentaría una distribución más superpuesta de los valores del coeficiente de difusión, que generalmente se refleja en una característica de difusión anómala, en la que las moléculas se difunden con una relación no lineal en el tiempo19, y dificultad para identificar el significado biológico de esta subdifusión anómala. En el pasado, esta dificultad se ha superado de alguna manera mediante el registro de la difusión molecular por FRAP desde áreas de varios tamaños, en lugar de desde un solo área, proporcionando así información espacial adicional. Esto permitió, por ejemplo, la conceptualización de los microdominios de membrana 20,21,22.
Se estableció una traducción de esta estrategia a las mediciones de FCS (es decir, la llamada espectroscopia de correlación de fluorescencia de variación puntual (svFCS)) variando el tamaño del volumen focal de observación, lo que permite registrar la fluctuación en la fluorescencia en diferentes escalas espaciales23. Por lo tanto, el enfoque svFCS proporciona información espacial indirecta que permite la identificación y determinación de los modos de difusión molecular y el tipo de partición de membrana (dominios aislados versus contiguos24) de las moléculas estudiadas. Al trazar el tiempo de difusión td en función de las diversas escalas espaciales definidas por el valor de la cintura (ω), que corresponde al tamaño del radio del haz de detección en este caso23,25, se puede caracterizar la ley de difusión de una molécula dada en una condición fisiológica dada. El svFCS es, por lo tanto, un análogo perfecto al seguimiento de una sola partícula en el dominio del tiempo26. Bajo la restricción de difusión browniana, se debe esperar una relación estrictamente lineal entre el tiempo de difusión td y la cintura ω (Figura 1)23,25. El origen de la desviación de la ley de difusión de este esquema puede atribuirse a razones no exclusivas, como la malla del citoesqueleto, el apiñamiento molecular, la partición dinámica en nanodominios o cualquier combinación de estos y otros efectos (Figura 1), y debe probarse experimentalmente25.
Aquí proporcionamos todos los puntos de control necesarios para el uso diario de un sistema óptico svFCS hecho a medida construido desde cero, que complementa nuestras revisiones de protocolo anteriores27,28 sobre ese enfoque experimental. Además, como prueba de concepto, damos pautas con respecto a la calibración de la configuración, la preparación de células, la adquisición de datos y el análisis para el establecimiento de la ley de difusión svFCS (DL) para Thy1-GFP, una proteína anclada a glicosilfosfatidilinositol de membrana plasmática, que se sabe que está localizada en nanodominios de balsa lipídica29. Finalmente, demostramos cómo la desestabilización parcial de los nanodominios de balsas lipídicas por el tratamiento con colesterol oxidasa afecta las propiedades de difusión de Thy1-GFP. Además, se proporciona una descripción detallada de la construcción de una configuración svFCS desde cero en material complementario.
Aquí, hemos descrito la implementación del módulo svFCS en un microscopio fluorescente estándar, un poderoso enfoque experimental para descifrar la dinámica de la organización de la membrana plasmática en células vivas gracias al análisis de la ley de difusión FCS. Conceptualmente, el svFCS se basa en un principio simple: medidas de correlación de fluorescencia en el dominio del tiempo mientras se varía el tamaño del área de iluminación23. Esta estrategia ha sido fundamental para deducir información nanoscópica a partir de mediciones microscópicas, lo que ayuda a descifrar los principales elementos fisicoquímicos que contribuyen a la organización de la membrana plasmática en estado estacionario25 y a los procesos fisiológicos 30,31,32,33. En conjunto, estos análisis svFCS demuestran inequívocamente la existencia de nanodominios dependientes de lípidos en varios tipos de células y su implicación directa en el ajuste de diferentes eventos de señalización.
Dentro de este marco, hay algunos aspectos ópticos que deben tenerse en cuenta al construir la configuración svFCS para optimizar el presupuesto de fotones y minimizar las aberraciones ópticas. Por lo tanto, recomendamos utilizar un microscopio del que se pueda extraer la lente del tubo cuando se realice la medición de svFCS. Además, un solo iris juega un papel clave en la configuración de svFCS: cambia el tamaño del haz en la abertura posterior del objetivo, variando así directamente el tamaño efectivo de la cintura (es decir, el volumen de excitación efectivo). El diámetro de la viga debe ajustarse a la pupila posterior objetivo para obtener el tamaño de cintura más pequeño34. Esta opción, que ayuda a ajustar el tamaño de la cintura, garantiza la optimización del presupuesto de fotones y es fácil de implementar. Finalmente, se utiliza un número mínimo de partes ópticas a lo largo de la trayectoria de la luz; cuanto menos complejo es el sistema, menos fotones se pierden. Todas estas opciones mejoran significativamente la robustez de los experimentos svFCS.
Con respecto al protocolo en sí, se deben considerar algunos pasos críticos. Lo más importante es una alineación adecuada de las rutas ópticas que es crucial para el éxito de las mediciones de svFCS (protocolo, sección 2). Esto es fácil de verificar analizando la señal de fluorescencia de una solución Rh6G de 2 nM, que debe ser de ~ 200 kHz bajo iluminación láser de 300 μW. Todos los iris deben abrirse, y los ACF deben tener una amplitud importante (típicamente G0 ~ 1.5–2.0). Otro punto crítico se refiere a las células y su preparación para el análisis svFCS (protocolo, secciones 4-8). Su densidad debe adaptarse para que las células aisladas que se observarán estén disponibles para su análisis. Las células no adherentes deben inmovilizarse en una cubierta con cámara mediante el uso de una solución de poli-L-lisina. La señal de fluorescencia del etiquetado celular no debe ser demasiado fuerte, o dará como resultado ACF muy planos que son difíciles de ajustar, y los parámetros de ajuste están cargados con un error importante. Además, el etiquetado no homogéneo y los agregados de fluorescencia en las células hacen que las mediciones de svFCS sean extremadamente difíciles de interpretar. Finalmente, el tratamiento con colesterol oxidasa afecta la viabilidad celular, y el análisis svFCS no debe exceder una hora después del tratamiento. También es mejor registrar las fluctuaciones de fluorescencia de la membrana plasmática superior, ya que no está unida al soporte y no hay riesgo de difusión obstaculizada de las moléculas debido a las interacciones físicas con el soporte.
Ha habido suficientes avances en la técnica svFCS para su uso en diferentes enfoques debido a la diversidad de modalidades para ajustar el volumen de detección, lo que permite estudiar diversos procesos biológicos en células vivas. Una alternativa para ajustar el tamaño del volumen de excitación es utilizar un expansor de haz variable35. También es posible simplemente modular el tamaño del área de iluminación registrando la señal fluorescente de la intersección de la membrana plasmática a lo largo de la dirección z36. Esto se puede hacer en un microscopio confocal estándar para el cual se ha desarrollado un marco teórico para derivar la leyde difusión 37,38.
Aunque el método svFCS ofrece resolución espacio-temporal, que es necesaria para la caracterización de la organización lateral no homogénea de la membrana plasmática, los modos geométricos de confinamiento no son mutuamente excluyentes. Una desviación de t0 en una dirección u otra revela exclusivamente un modo dominante de confinamiento25. Además, otra limitación importante del presente método svFCS resulta del límite clásico de difracción óptica (~200 nm). Esto es incuestionablemente mayor que los dominios que confinan las moléculas dentro de la membrana plasmática celular. Por lo tanto, el análisis del confinamiento se infiere del valor t0 , extrapolado de la ley de difusión.
Este inconveniente se ha superado mediante la implementación de métodos alternativos. Inicialmente, el uso de películas metálicas perforadas con nanoaperturas ofrecía la posibilidad de iluminar un área de membrana muy pequeña (es decir, por debajo del límite de difracción óptica de aberturas nanométricas individuales de radios que variaban entre 75 y 250 nm)39. Se informó así del régimen de transición predicho a partir de la ley de difusión teórica para la organización de dominios aislados, que permitió un refinamiento del tamaño característico de las heterogeneidades de membrana nanométrica y una estimación cuantitativa del área de superficie ocupada por nanodominios dependientes de lípidos39. Alternativamente, la iluminación nanométrica también se ha desarrollado utilizando microscopía óptica de barrido de campo cercano40 o nanoantenas ópticas planas41. Más recientemente, la combinación del agotamiento de emisiones estimuladas (STED) y FCS ha proporcionado una herramienta poderosa y sensible para documentar la ley de difusión con una resolución espacial muy alta. Este STED-FCS da acceso a las características de difusión molecular a nanoescala que se producen en un corto período de tiempo, lo que permite el estudio de la organización dinámica de las sondas lipídicas en la membrana plasmática42,43. Sin embargo, la supresión incompleta de la fluorescencia en el proceso STED desafía el análisis de las curvas de autocorrelación en FCS.
Se ha desarrollado un nuevo modelo de ajuste para superar esta dificultad, mejorando la precisión de los tiempos de difusión y las mediciones del número medio de moléculas44. Finalmente, para la difusión molecular lenta en la membrana plasmática, el principio svFCS se puede aplicar a los datos registrados por espectroscopia de correlación de imágenes45. Recientemente, se ha demostrado que la combinación de microscopía de fuerza atómica (AFM) con imágenes de reflexión interna total-FCS (ITIR-FCS) contribuye al refinamiento de la naturaleza del mecanismo que dificulta la difusión molecular en la membrana plasmática, especialmente cerca de la configuración de la membrana del umbral de percolación debido a una alta densidad de nanodominios46.
En conclusión, el establecimiento de la ley de difusión por svFCS ha proporcionado la evidencia experimental para inferir la heterogeneidad local creada por las asociaciones dinámicas de lípidos colectivos y proteínas de membrana. Como afirman Wohland y sus colaboradores46, “el análisis de la ley de difusión de FCS sigue siendo una herramienta valiosa para inferir características estructurales y organizativas por debajo del límite de resolución a partir de información dinámica”. Aún así, necesitamos desarrollar nuevos modelos para refinar la interpretación de la ley de difusión que debería permitir una mejor comprensión de la dinámica de los eventos moleculares que ocurren en la membrana plasmática.
The authors have nothing to disclose.
SB, SM y DM fueron apoyados por fondos institucionales del CNRS, Inserm y la Universidad de Aix-Marsella y subvenciones del programa de la Agencia Nacional de Investigación de Francia (ANR-17-CE15-0032-01 y ANR-18-CE15-0021-02) y el francés “Investissement d’Avenir” (ANR-10-INBS-04 France-BioImaging, ANR-11-LABX-054 labex INFORM). KW reconoce “BioTechNan”, un programa de estudios de doctorado ambientales interdisciplinarios KNOW en el campo de la Biotecnología y la Nanotecnología. EB reconoce el apoyo financiero del Centro Nacional de Ciencias de Polonia (NCN) en el marco del proyecto n.º 2016/21/D/NZ1/00285, así como del Gobierno francés y la Embajada de Francia en Polonia. MŁ agradece el apoyo financiero del Ministerio de Desarrollo de Polonia (CBR POIR.02.01.00-00-0159/15-00/19) y del Centro Nacional de Investigación y Desarrollo (Innochem POIR.01.02.00-00-0064/17). TT agradece el apoyo financiero del Centro Nacional de Ciencias de Polonia (NCN) en el marco del proyecto n.º 2016/21/B/NZ3/00343 y del Centro de Biotecnología de Wroclaw (KNOW).
Aligment tool | Spanner Wrench for SM1-Threaded Retaining Rings | Thorlabs | SPW602 |
Avalanche Photodiode and Single Photon Counting Module (SPCM) | Single-Photon Counting Module, Avalanche Photodiode | Excelitas | SPCM-AQRH-15 |
BNC 50 Ω plug to 50 Ω plug lead 2 m | RS Components | 742-4315 | |
Coaxial cable 415 Cinch Connectors, RG-316, 50 Ω With connector, 1.22 m, RoHS2 | RS Components | 885-8172 | |
Tee 50Ω RF Adapter BNC Plug to BNC Socket 0 → 1GHz | RS Components | 546-4948 | |
Brennenstuhl 2.5 m, 8 Socket Type E – French Extension Lead, 230 V | RS Components | 768-5500 | |
Mascot, 6W Plug In Power Supply 5V dc, 1.2A, 1 Output Switched Mode Power Supply, Type C | RS Components | 452-8394 | |
Crystek CCSMACL-MC-24 Reference Oscillator Power Cable RF Adapter | RS Components | 792-4079 | |
Fluorescence filtering | 535/70 ET Bandpass, AOI 0° Chroma Diameter 25 mm | AHF filter | F47-539 |
Laser Beamsplitter zt488 RDC, AOI 45° Chroma 25.5 x 36 x 1 mm | AHF filter | F43-088 | |
496/LP BrightLine HC Longpass Filter, AOI 0° Chroma Diameter 25 | AHF filter | F37-496 | |
Hardware correlator | 80 MHz Digital Correlator | Correlator.com | Flex02-12D |
Laser | LASER LASOS LDM-XT fiber coupled, 488 nm, 65 mW | Lasos | BLD-XT 488100 |
Laser safety | High-Performance Black Masking Tape, 1" x 180' (25 mm x 55 m) Roll | Thorlabs | T743-2.0 |
Lens Tissues, 25 Sheets per Booklet, 5 Booklets | Thorlabs | MC-5 | |
Laser Safety Glasses, Light Orange Lenses, 48% Visible Light Transmission | Thorlabs | LG3B | |
Microscope | Zeiss Axiovert 200M Motorized Inverted Fluorescence Microscope Fine and coarse focusing, reflector turret rotation, objective nosepiece rotation, switching camera ports, and internal light shutters |
Carl Zeiss | |
C-Apochromat 40x/1,2 W Korr.selected for FCS (D=0.14-0.19 mm) (WD=0.28 mm at D=0.17 mm), UV-VIS-IR |
Carl Zeiss | 421767-9971-711 | |
Adapter W0.8 / M27x0.75 H "5" | Carl Zeiss | 000000-1698-345 | |
Middle ring W0.8 – W0.8 H "5" | Carl Zeiss | 000000-1698-347 | |
Optical path | D25.4mm Mirror, Protected Silver | Thorlabs | PF10-03-P01 |
D25.4mm, F=60.0.mm, Visible Achromat | Thorlabs | AC254-060-A | |
D25.4mm, F=35.0.mm, Visible Achromat | Thorlabs | AC254-035-A | |
25 µm mounted pinhole | Thorlabs | P25S I | |
25.4mm Mounted Zero, Order 1/2 Waveplate 488 nm | Thorlabs | WPH10M-488 (HWP) | |
20mm Polarizing Beamsplitter Cube 420-680 nm | Thorlabs | PBS201 | |
Rotation Stage 56 mm x 26 mm Threaded ID | Thorlabs | RSP1/M | |
52 mm x 52 mm Kinematic Platform Mount | Thorlabs | KM100B/M | |
Adjustable Prism Clamp | Thorlabs | PM3/M | |
Beam block – active area 19 mm x 38 mm | Thorlabs | LB1/M | |
Iris Diaphragm 1 mm to 25 mm Aperture | Thorlabs | ID25/M | |
Left-Handed Kinematic Cylindrical Lens Mount | Thorlabs | KM100CL | |
1" Optic Holder, M4 Tap | Thorlabs | MFF101/M | |
1" Stackable Lens Tube | Thorlabs | SM1L03 | |
Stackable Lens Mount for 1" optic-usable depth ½ | Thorlabs | SM1L05 | |
Stackable Lens Mount For 1"Optic-usable Depth 2" | Thorlabs | SM1L20 | |
Small Optical Rails 600mm, metric | Thorlabs | RLA600/M | |
Small Optical Rails 75mm, metric | Thorlabs | RLA075/M | |
Small Optical Rails 150mm, metric | Thorlabs | RLA150/M | |
Rail Carrier, Counterbored Hole 1"x 1" | Thorlabs | RC1 | |
Rail Carrier, Perpendicular Dovetail | Thorlabs | RC3 | |
High Precision Translating Lens Mount for 1 inch | Thorlabs | LM1XY/M | |
½ " (12mm) Dovetail Translation Stage | Thorlabs | DT12/M | |
Rail Clamps | Thorlabs | CL6 | |
Metric XYZ Translation Stage (Includes PT102) | Thorlabs | PT3/M | |
Black Rubberized Fabric | Thorlabs | BK5 | |
Ball Driver kit/ 6 tools | Thorlabs | BD-KIT/M | |
Adapter with External M6 x 1.0 Threads and External M4 x 0.7 Threads | Thorlabs | AP6M4M | |
Mounting Base, 25 mm x 58 mm x 10 mm, 5 Pack | Thorlabs | BA1S/M-P5 | |
Lens Mount for 25.4mm optic | Thorlabs | LMR1/M | |
SM1 FC/APC Adapter | Thorlabs | SM1FCA | |
Kinematic Mirror Mount For 1 inch Optics | Thorlabs | KM100 | |
Silicon Power Head, 400-1100nm, 50mW | Thorlabs | S120C | |
12.7 mm Post Holders, Spring-Loaded Hex-Locking Thumbscrew, L=50 mm, 5 Pack |
Thorlabs | PH50/M-P5 | |
Post Holder with Spring-Loaded Hex-Locking Thumbscrew, L=20 mm | Thorlabs | PH20/M | |
12.7 mm x 50 mm Stainless Steel Optical Post, M4 Stud, M6-Tapped Hole, 5 Pack |
Thorlabs | TR50/M-P5 | |
12.7 mm x 75 mm Stainless Steel Optical Post, M4 Stud, M6-Tapped Hole, 5 Pack |
Thorlabs | TR75/M-P5 | |
USB Power and Energy Meter Interface | Thorlabs | PM100USB | |
12.7 mm x 30 mm Stainless Steel Optical Post, M4 Stud, M6-Tapped Hole |
Thorlabs | TR30/M | |
12.7 mm x 20 mm Stainless Steel Optical Post, M4 Stud, M6-Tapped Hole |
Thorlabs | TR20/M | |
750 mm long Structural Rail (detection box) | Thorlabs | XE25L750/M | |
350 mm long Structural Rail (detection box) | Thorlabs | XE25L350/M | |
Quick Corner Cube for 25 mm Rails | Thorlabs | XE25W3 | |
Right-Angle Bracket for 25 mm Rails | Thorlabs | XE25A90 | |
Black posterboard 20" x 30" (508 mm x 762 mm), 1/16" (1.6 mm) Thick, 5 Sheets | Thorlabs | TB5 | |
Hinge for 25 mm Rail Enclosures | Thorlabs | XE25H | |
Lid Stop for 25 mm Rail Enclosures | Thorlabs | XE25LS | |
M4 Cap Screw Kit | Thorlabs | HW-KIT1/M | |
M6 Cap Screw Kit and Hardware kit | Thorlabs | HW-KIT2/M | |
Table Clamp, L-Shape, 5 Pack | Thorlabs | CL5-P5 | |
SM1 Ring-Actuated Iris Diaphragm (Ø0.8 – Ø12 mm) | Thorlabs | SM1D12D | |
Ø1" SM1-Mounted Frosted Glass Alignment Disk w/Ø1 mm Hole | Thorlabs | DG10-1500-H1-MD | |
Honeycomb Optical Table Top, Standa | Standa | 1HB10-15-12 | |
Optical Table support, Standa | Standa | 1TS05-12-06-AR | |
Sample nano-positionning | Precision XYZ Nanopositioning | Physik Instrumente | PI P527-3.CD |
Digital Multi-Channel Piezo Co, 3 Channels, -30 to 130 V Sub- D Connector(s), Capacitive Sensors, |
Physik Instrumente | PI E727-3.CD | |
Temperature chamber | Zeiss 200M Inverted Microscope Incubator System MATT BLK | Digital Pixel | |
Dual Channel Microprocessor Temperature Controller | Digital Pixel | DP_MTC_2000_DUO | |
Two Vibration Free Heater Modules | Digital Pixel | DP_150_VF | |
PT100 Temperature Sensor | Digital Pixel | DP_P100_TS | |
Biological Reagents and Materials | |||
Cell culture and transfection | Cos7 cells | ATCC® | CRL-1651™ |
8- well Lab-Tek chambers | Thermo Fisher Scientific | 155411PK | |
Dulbecco's Modified Eagle Medium (DMEM) | Thermo Fisher Scientific | 11965092 | |
Fetal bovine serum | Thermo Fisher Scientific | 16000044 | |
L-glutamine | Thermo Fisher Scientific | 25030081 | |
PBS buffer | Thermo Fisher Scientific | 14190144 | |
PenStrep | Thermo Fisher Scientific | 15140122 | |
PolyJet Transfection Reagent | SignaGen Laboratories | SL100688 | |
Cholesterol content measurement | Amplex Red Cholesterol Assay Kit | Thermo Fisher Scientific | A12216 |
Protease Inhibitor Cocktail | Thermo Fisher Scientific | 87786 | |
Phosphatase Inhibitor Cocktail | Thermo Fisher Scientific | 78420 | |
ROTI Nanoquant Working Solution | Roth | K880 | |
GloMax Discover Microplate Reader | Promega | GM3000 | |
svFCS measurements | HBSS buffer | Thermo Fisher Scientific | 14025092 |
Hepes buffer | Thermo Fisher Scientific | 15630080 | |
Cholesterol oxidase | Sigma-Aldrich | C8868 | |
Rhodamine 6G | Sigma-Aldrich | 83697-1G |