В этой статье описывается проточный микроволновый реактор, который используется для обеспечения эффективной неравновесной химии для применения конверсии / активации стабильных молекул, таких как CO 2 , N 2 и CH 4 . Целью описанной здесь процедуры является измерение температуры газа на месте и конверсии газа.
Обсуждается текущая методика микроволновой плазмы для преобразования электрической энергии во внутренние и / или поступательные моды устойчивых молекул с целью эффективного управления неравновесной химией. Преимущество плавного плазменного реактора состоит в том, что непрерывные химические процессы могут управляться с гибкостью времени запуска в масштабе времени в секундах. Плазменный подход в целом подходит для конверсии / активации стабильных молекул, таких как CO 2 , N 2 и CH 4 . Здесь редукция СО 2 в СО используется в качестве модельной системы: дополнительная диагностика иллюстрирует, как базовое термодинамическое равновесное преобразование может быть превышено внутренним неравновесным от высокого колебательного возбуждения. Лазерное (рэлеевское) рассеяние используется для измерения температуры реактора и инфракрасной спектроскопии Фурье (FTIR) для характеристики внутреннего (колебательного) возбуждения in situ, а также эфф.Для контроля конверсии и селективности.
В настоящем документе описывается протокол для плавной микроволновой плазмы мощностью до 1 кВт при измерении температуры плазменного газа и конверсии CO 2 .
Обеспокоенность в связи с изменением климата и, как следствие, осознание устойчивости способствовали устойчивому росту глобальной доли возобновляемых источников энергии. Однако прерывистый характер солнечной и ветровой энергии ставит под удар энергетическую систему и препятствует дальнейшему расширению развертывания. Хранение (долгосрочное и краткосрочное) и конверсия ( например , в химическое топливо) необходимы для смягчения перемежаемости и обеспечения устойчивой энергии для других секторов, таких как транспорт. CO, который образуется в реакторе, может использоваться в качестве исходного газа для синтеза, например , метана или жидкого топлива. Используя их для топливных электростанций, электричество может генерироваться даже тогда, когда мгновенное производство возобновляемых источников энергии невелико. CO 2, который получают в этихNts образует замкнутый контур, так что в атмосферу не вводится чистый CO 2 , что делает его чистым циклом.
Система может только уменьшить перемежаемость, если время переключения меньше, чем колебания подачи энергии. В настоящей конфигурации время запуска определяется необходимостью запускаться в идеальных условиях пробоя, а затем настраиваться на оптимальные условия преобразования. В принципе, это можно преодолеть с помощью зажигания другими средствами, такими как фокусированный лазер или искра. Физические ограничения плазмы составляют порядка 0,1 мс. Это намного короче, чем временные масштабы типичных атмосферных эффектов, например , облака, движущиеся по массиву солнечных панелей. Экстраполирование от нынешней системы до реального применения в условиях устойчивого производства топлива по-прежнему довольно длительное. В идеальном случае была бы серия микроволновых реакторов мощностью 100-500 кВт, каждая из которых соединена с полем солнечной панели или ветряной турбиной, с переключением отдельных реаВ соответствии с энергоснабжением.
В этой статье обсуждается плазменный подход, в целом подходящий для применения конверсии / активации стабильных молекул, таких как CO 2 , N 2 и CH 4 . Здесь он вводится через конкретный пример восстановления СО 2 в СО в качестве первой стадии синтеза химического топлива. Плавильный реактор с микроволновой плазмой подходит для решения проблем с перемежаемостью, поскольку он имеет низкое время запуска и может быть построен с использованием недорогих материалов.
В микроволновой плазме электроны свободной плазмы движутся с осциллирующим электрическим полем микроволн. Затем энергия передается тяжелым частицам (нейтральным и ионизированным газам) через столкновения. Из-за большой разницы в массе этот реактор в основном эффективен при упругих столкновениях. Во-первых, существует ионизация. В устойчивом состоянии скорость ионизации существенно равна потерям из-за рекомание. Однако, как показано в таблице 1 , энергии ионизации в целом значительно выше, чем энергии диссоциации, что делает диссоциацию ионизацией по своей сути неэффективной. Аналогично, диссоциация электронного удара включает в себя энергетический порог более 10 эВ 1 и также по своей сути неэффективен. Причиной того, что плазменная фаза все еще может быть эффективным механизмом для достижения молекулярной диссоциации, является эффективное возбуждение колебательных мод 2 .
При средних энергиях электронов в несколько эВ, которые являются общими для СВЧ-плазмы 3 , колебательное возбуждение является доминирующим путем переноса энергии. Асимметричное растяжение особенно важно, поскольку оно может быстро распределять энергию между более высокими уровнями через межмолекулярные столкновения. Скорость обмена энергии увеличивается с температурой и уменьшается для больших ΔE и велика из-за tO ангармоничность в колебательной лестнице и соответствующая малая разность энергий в двух смежных колебательных режимах 4 . Повышение накачки высших колебательных уровней может пройти вплоть до диссоциации, что приводит к энергоэффективной реакции диссоциации 5 .
Высокая вибрационная накачка в СО 2 приводит к ситуации, когда более высокие колебательные моды намного более населены, чем они были бы в тепловом равновесии, в конечном итоге производя так называемое распределение трианора 6 . Условием достижения перенаселения высших колебательных уровней является то, что скорости релаксации Вибрации-Вибрации (VV) намного выше, чем скорости релаксации вибрации (VT). Это относится к асимметричному режиму растяжения CO 2 . Скорости релаксации VV снижаются с повышением температуры газа, а скорости VT повышаются. Поскольку релаксации VT увеличивают газТемпература, механизм положительной обратной связи может привести к безудержной VT-релаксации, что приведет к разрушению перенаселенности более высоких уровней вибрации. Другими словами, низкие температуры газа благоприятны для сильно нетеплового распределения.
По сути, в плазме будут наблюдаться разные температуры для разных видов и их степени свободы. При типичных температурах электронов в несколько эВ колебательные температуры будут составлять несколько тысяч градусов Цельсия, тогда как температура трансляции (газа) может оставаться ниже одной тысячи градусов Цельсия. Такая ситуация обозначается как сильная неравновесность и признана благоприятной для химических реакций.
Температура поступательного газа, так как она настолько важна для энергетической эффективности, при которой плазма может приводить к химическим реакциям, требует точной и пространственно разрешенной диагностики. Эмиссионная спектроскопия является базовой Подход в физике плазмы для вывода температур. Например, можно оценить вращательные спектры с использованием примесей для оптимальной диагностики. Однако это всегда связано с интеграцией зрения и, следовательно, усреднением. Как мы увидим в настоящей работе, температурные градиенты должны быть крутыми с учетом высоких центральных температур до ~ 4000 К и краевых температур, определяемых стенкой ~ 500 К. В этих условиях локализованные измерения неоценимы.
В настоящей работе локальные измерения плотности из рассеяния Рэлея объединены с измерениями давления, чтобы вывести температуру через закон идеального газа. Измерения Рэлея рассеяния включают фокусировку мощного лазера в объеме образца, из которого обнаружено упругое рассеяние фотонов на связанных электронах молекул СО 2 . Температура газа связана с интенсивностью сигнала Рэлея через:
На 1 "src =" / files / ftp_upload / 55066 / 55066eq1.jpg "/>
Здесь T – температура газа, p – давление, измеренное манометром, I – измеренная интенсивность Рэлея, dσ / dΩ (T) – поперечное сечение Релея, C – калибровочная константа. Поскольку сечение dσ / dΩ (T) зависит от вида, мы видим, что при высоких температурах, где диссоциация значительна, константа калибровки является функцией температуры. Предполагается, что в горячем центре происходит только равновесное преобразование, так что можно определить концентрацию видов для данной температуры. Таким образом, можно вычислить эффективное сечение для данной температуры, которое используется для расчета интенсивности Рэлея, которая, как ожидается, будет измерена для диапазона температур 7 . Это эффективное сечение в зависимости от температуры показано на рисунке 1 </st Ронг>.
Производительность преобразования плазмы определяется количественно с помощью FTIR. В настоящем случае при восстановлении СО 2 предполагается, что чистая реакция в плазме:
Это позволяет использовать один коэффициент преобразования α, который связан с объемной долей CO посредством
,
Что следует из концентраций, которые выводятся из спектральных сигнатур CO и CO 2 в FTIR-спектрах. Отметим, что эффективное сечение Релея не может быть легко выведено из общего коэффициента преобразования, определенного FTIR. Общее преобразование определяется не только температурой центрального реактора, но и тонкостями в реальном радиальном профиле температуры газа.
Ove_content "> В настоящем документе подробно изложена наша предлагаемая диагностическая схема для характеристики конверсии химического газа в микроволновой плазме и иллюстрируется ее способность с помощью отобранных примеров. Полномасштабное сканирование параметров с точки зрения потока газа, давления и мощности СВЧ для оцениваемого реактора можно найти в 7 , 8 , 9 .Как для электрификации химической промышленности, так и для смягчения перемежаемости в возобновляемых источниках энергии необходимы непрерывные проточные реакторы для управления химией в устойчивой системе. Было признано, что реакторы с непрерывным потоком будут играть важную роль в революционизировании химической промышленности 21 . Более конкретно, плазменный реактор был идентифицирован как коммерчески привлекательная альтернатива химическим заводам при производстве нейтральных топлив CO 2 из-за их простоты, компактности и низкой цены 22 . Предложен широкий спектр плазменных технологий для диссоциации СО 2 23 , включая выбросы короны 24 , 25 , 26 , наносекундные импульсные разряды 27 , микрополые катодные разряды 28 , микроплазмы"Xref"> 29, с диэлектрическим барьером разряжает 30, 31, 32, 33, скользящие дуги 34, 35, и микроволновые плазмы 37, 38. Из этих сильно отличающихся технологий микроволновая плазма и скользящая дуга работали с наивысшей мощностью в диапазоне кВт и показали лучшую эффективность, 40% для скользящей дуги и 60-80% для СВЧ-разряда. Как микроволновую плазму, так и скользящий дуговой реактор можно запускать с высокой мощностью, что является необходимым условием для увеличения до 100 кВт, которое спроектировано для практического применения. Работа микроволновой плазмы не ограничивается диссоциацией СО 2 и может также использоваться для риформинга метана и фиксации азота. Основным недостатком микроволнового реактора является низкое давление(100 мбар) в оптимальных условиях, что ограничивает максимальную пропускную способность газа.
Описанная процедура была продемонстрирована с помощью CO 2 , но ее можно использовать без изменений для активации CH 4 , N 2 или других стабильных молекул. В большинстве этих случаев необходимо измерять различные ИК-диапазоны, соответствующие ожидаемым продуктам, таким как NH 3 , NO x , C 2 H 2 , C 2 H 4 и т. Д. Запуск метановой плазмы может быть громоздким, поскольку сажа – одна Продуктов реакции – осаждается на стенки и поглощает микроволны, эффективно гася плазму. Хотя вибрационная накачка намного менее эффективна в метане, чем в СО 2 из-за высоких скоростей передачи VT, плазменный катализ тем не менее может быть полезен для метана (Фридман 5 , стр.688)
Измерения точного Рэлея рассеяния трудно достичь вСажеобразующей плазмы из-за большого рассеянного света в результате рассеяния Ми на частицах сажи. Хотя это усложняет измерения Рэлея, его можно было использовать для количественной оценки плотности частиц сажи вместо 39 . Рамановское рассеяние могло бы стать привлекательной альтернативой для измерения температуры в этой среде, поскольку это позволяет спектрально отличать рассеянные светлые и (рамановские) компоненты рассеянного света. Время интегрирования комбинационного рассеяния составляет ~ 20 минут, так что флуктуации в плазме усредняются. Только долговременные эффекты, такие как нагрев системы, могут повлиять на измерение, поскольку оно слегка увеличивает давление в реакторе.
Именно из-за большого спектрального перекрытия между рассеянным светом и рассеянным светом Рэлея важность подавления рассеянного света (даже в отсутствие сажи) не может быть переоценена. Светный свет может быть уменьшен должным образомРазмещение перегородок, увеличение фокусного расстояния лазерной и установочной длины и увеличение диаметра трубки. Использование дампа вакуумного баллона дополнительно уменьшает уровень рассеянного света, поскольку он исключает выходное окно. Кроме того, можно использовать окна Brewster. Как описано выше, некоторые знания о композиции необходимы (либо измерены, либо имитированы), чтобы должным образом учитывать различные сечения Рэлея.
Текучая микроволновая плазма зарекомендовала себя как жизнеспособный метод управления химией с энергоэффективностью до 50%, гибкостью быстрой коммутации и использованием только недорогих материалов. Однако регистрируемые температуры в центре намного выше, чем для высокой вибрационной перенаселенности. Уменьшая температуру, можно достичь еще большей эффективности энергии. Хотя понижение мощности ( например , до 200 Вт) приведет к снижению температуры газа, без дополнительной оптимизации реактора, этоТакже снижает эффективность.
Здесь предлагаются два других способа снижения температуры. Первый способ – импульс мощности микроволн. Применяя мощность в импульсах короче, чем типичное время VT-релаксации, газ может остывать между импульсами, и в результате в VT-релаксации теряется меньше энергии. Это, в свою очередь, означает, что больше энергии вкладывается в вибрационную накачку, что способствует эффективной диссоциации. Время VT-релаксации составляет 70 мкс при комнатной температуре и 100 мбар 40 , что служит верхним пределом времени включения импульса. Пульсирование может только повысить эффективность в плазменном режиме, где основным способом конверсии является неравновесное преобразование. Второй способ повышения эффективности – добавить щелочные примеси для адаптации EEDF 8 . Контролируя EEDF и, в частности, электронную температуру, электроны могут более эффективно передавать свою энергию на молекулярные колебания,Ч снова приводит к продвижению более высоких уровней вибрации, которые необходимы для высокоэффективных реакций.
The authors have nothing to disclose.
Эта работа финансировалась призывом «CO 2 -нетратное топливо», поддерживаемым Shell, Фондом фундаментальных исследований материи (FOM) и Нидерландской организацией научных исследований (NWO). Авторы хотели бы поблагодарить Эдди ван Вельдхуйзена, Ана Соботу и Сандера Ниддама за то, что они позволили нам использовать свое лабораторное пространство и их щедрую поддержку в целом.
1kW magnetron | Muegge | MW-GIRYJ1540-1K2-08 | |
Circulator with water load | Philips | 2722 163 02101 | |
3-stub tuner | IBF-electronic | WR340PTUN3AC174A | |
Applicator with sliding short | homemade | ||
17mm ID / 20 mm OD Quartz tube | Saillart | custom | |
27mm ID / 30 mm OD Quartz tube | Saillart | custom | |
18mm ID / 20 mm OD Sapphire tube | Precision Sapphire Technologies | custom | |
KF-vacuum flanges | Hositrad | ||
Mass flow controller | Tylan/Brooks | FC-2901V-4V | |
MFC control unit | MKS | PR-3000 | |
Pressure guage | Edwards | ASG-2000 | |
Vacuum pump | Edwards | E2M18 | |
Nd:YAG laser | Continuum | Powerlite DLS 8000 | |
AR-coated window | Eksma Optics | 210-1202E + 3025-i0 (coating) | |
Diffraction grating | Jobin Yvon | 520-25-120 | |
Image Intensifier | Katod | EPM102G-04-22S | |
Intensifier power source | homemade | ||
Spectrometer lens 1 | Nikon | 135mm f/2 DC | |
Spectrometer lens 2 | Nikon | AF-S 85 mm f/1.8g | |
CCD-camera | Allied Optics | Manta G-145B | |
FTIR-spectrometer (exhaust) | Varian/Agilent | Cary 670 | |
FTIR-spectrometer (in-situ) | Bruker | Vertex 80v | |
CaF2 windows | Crystran | CAFP25-2U |