Este artigo descreve um reator de microondas fluido que é usado para conduzir uma química de não equilíbrio eficiente para a aplicação de conversão / ativação de moléculas estáveis, como CO 2 , N 2 e CH 4 . O objetivo do procedimento descrito aqui é medir a temperatura do gás in situ e a conversão de gás.
É discutida uma metodologia fluida de plasma de microondas para converter energia elétrica em modos internos e / ou translacionais de moléculas estáveis com o objetivo de conduzir de forma eficiente química de não equilíbrio. A vantagem de um reator de plasma fluido é que os processos químicos contínuos podem ser conduzidos com a flexibilidade dos tempos de inicialização na escala de segundos. A abordagem do plasma é genéricamente adequada para conversão / ativação de moléculas estáveis, como CO 2 , N 2 e CH 4 . Aqui, a redução de CO 2 para CO é usada como um sistema modelo: os diagnósticos complementares ilustram como uma conversão de equilíbrio termodinâmico de linha de base pode ser excedida pelo não-equilíbrio intrínseco de alta excitação vibracional. A dispersão de laser (Rayleigh) é usada para medir a temperatura do reator e a espectroscopia de infravermelho de transformação de Fourier (FTIR) para caracterizar a excitação interna (vibracional) in situ , bem como a efComposição detalhada para monitorar conversão e seletividade.
Este artigo descreve um protocolo para um plasma de microondas fluente de até 1 kW, enquanto mede a temperatura do gás plasmático e a conversão de CO 2 .
As preocupações com as mudanças climáticas e a conseqüente conscientização para a sustentabilidade têm impulsionado um crescimento constante da parcela global de energia renovável. No entanto, a natureza intermitente da energia solar e eólica coloca estresse sobre o sistema de energia e inibe novas implantações crescentes. O armazenamento (longo e curto prazo) e a conversão ( por exemplo , em combustíveis químicos) são necessários para mitigar a intermitência e tornar a energia sustentável disponível para outros setores, como o transporte. O CO que é produzido no reator pode ser usado como gás de alimentação para a síntese de, por exemplo , metano ou combustíveis líquidos. Ao usá-los para alimentar as usinas de energia, a eletricidade pode ser gerada mesmo quando a produção instantânea de energia renovável é baixa. O CO 2 produzido nestas placasNts forma um circuito fechado para que nenhum CO 2 líquido seja introduzido na atmosfera, tornando-o um ciclo limpo.
O sistema só pode mitigar a intermitência se o tempo de comutação for menor do que as flutuações no fornecimento de energia. Na configuração atual, o tempo de inicialização é determinado pela necessidade de iniciar sob condições ideais de ruptura e depois sintonizar condições de conversão ótimas. Em princípio, isso pode ser superado pela ignição com outros meios como um laser ou uma faísca focada. As limitações da física do plasma são da ordem de 0,1 ms. Isso é muito mais curto do que a escala de tempo dos efeitos atmosféricos típicos, como por exemplo , nuvens que se deslocam sobre uma matriz de painéis solares. Extrapolar do sistema atual para uma aplicação real em uma configuração de produção de combustível sustentável ainda é um tiro bastante longo. Idealmente, haveria uma série de reatores de microondas de 100-500 kW, cada um conectado a um campo de painel solar ou turbina eólica, com mudança de rea individualDe acordo com o fornecimento de energia.
Este artigo discute uma abordagem de plasma, genericamente adequada para a aplicação de conversão / ativação de moléculas estáveis, como CO 2 , N 2 e CH 4 . Aqui, é introduzido através do exemplo específico de redução de CO 2 para CO como um primeiro passo na síntese de combustível químico. O reator de plasma de microondas que flui é adequado para resolver problemas de intermitência, pois tem tempos de inicialização baixos e podem ser construídos usando materiais baratos.
Em plasma de microondas, os elétrons de plasma livres se movem com o campo elétrico oscilante das microondas. A energia é posteriormente transferida para partículas pesadas (espécies de gás neutro e ionizado) através de colisões. Devido à sua grande diferença em massa, este reactor é principalmente eficaz em em colisões elásticas. Em primeiro lugar, há ionização. No estado estacionário, a taxa de ionização é essencialmente igual a perdas devido a recomBination. No entanto, como mostrado na Tabela 1 , as energias de ionização são em geral significativamente maiores do que as energias de dissociação, o que torna a dissociação via ionização inerentemente ineficaz. Da mesma forma, a dissociação de impacto de elétrons envolve um limiar de energia de mais de 10 eV 1 e também é inerentemente ineficiente. A razão pela qual a fase de plasma ainda pode ser um mecanismo eficiente para conseguir a dissociação molecular é a excitação eficiente dos modos de vibração 2 .
Nas energias de elétrons médias de alguns eV que são comuns para o plasma de microondas 3 , a excitação vibracional é a via de transferência de energia dominante. O alongamento assimétrico é particularmente importante porque ele pode distribuir rapidamente a energia entre os níveis superiores através de colisões intermoleculares. A taxa de câmbio de energia aumenta com a temperatura e diminui para maior ΔE e é grande devido aO anharmonicidade na escada vibratória e a pequena diferença de energia associada em dois modos vibratórios adjacentes 4 . O aumento de bombeamento de níveis mais altos de vibração pode ir até a dissociação, o que resulta em uma reação de dissociação eficiente em energia 5 .
O alto nível de vibração no CO 2 leva a uma situação em que os modos de vibração mais elevados são muito mais populosos do que estarão em um equilíbrio térmico, produzindo finalmente a chamada distribuição de Treanor 6 . A condição para alcançar a superpopulação dos níveis mais altos de vibração é que as taxas de relaxação Vibration-Vibration (VV) são muito maiores do que as taxas de relaxamento de vibração (VT). Este é o caso do modo estiramento assimétrico de CO 2 . As taxas de relaxamento de VV diminuem com o aumento da temperatura do gás, enquanto as taxas de VT aumentam. Como as relaxações de VT aumentam o gásTemperatura, um mecanismo de feedback positivo pode produzir um relaxamento do VT desenfreado, levando à destruição da superpopulação de níveis mais altos de vibração. Em outras palavras, a baixa temperatura do gás é favorável para uma distribuição fortemente não-térmica.
Com efeito, o plasma exibirá temperaturas distintamente diferentes para as diferentes espécies e seus graus de liberdade. Nas temperaturas típicas dos elétrons de alguns eV, as temperaturas vibratórias serão de vários milhares de graus Celsius, enquanto as temperaturas de tradução (gás) podem permanecer abaixo de mil graus Celsius. Tal situação é denotada como forte não equilíbrio e foi reconhecida como favorável para reações químicas.
A temperatura do gás de tradução, uma vez que é tão importante para a eficiência energética em que o plasma pode gerar reações químicas, exige diagnósticos precisos e espacialmente resolvidos. A espectroscopia de emissão é a linha de base Abordagem na física do plasma para deduzir as temperaturas. Por exemplo, é possível avaliar espectros de rotação usando impurezas para o diagnóstico ótimo. No entanto, isso sempre envolve integração de linha de visão e, portanto, média. Como veremos no presente trabalho, os gradientes de temperatura devem ser íngremes, dado as temperaturas centrais elevadas de até 4.000 K e temperaturas de borda determinadas pela parede de ~ 500 K. Nessas circunstâncias, as medidas localizadas são inestimáveis.
No presente trabalho, as medições de densidade local da dispersão de Rayleigh são combinadas com medidas de pressão para inferir a temperatura através da lei de gás ideal. As medidas de dispersão de Rayleigh envolvem concentrar um laser de alta potência em um volume de amostra a partir do qual a dispersão elástica dos fótons nos elétrons ligados das moléculas de CO 2 é detectada. A temperatura do gás está relacionada à intensidade do sinal Rayleigh via:
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Aqui, T é a temperatura do gás, p é a pressão medida por um manómetro, I é a intensidade de Rayleigh medida, dσ / dΩ (T) é a seção transversal de Rayleigh e C é uma constante de calibração. Uma vez que a seção transversal dσ / dΩ (T) é dependente da espécie, vemos que para altas temperaturas, onde a dissociação é significativa, a constante de calibração é uma função da temperatura. Supõe-se que, no centro quente, apenas a conversão de equilíbrio ocorre, de modo que a concentração da espécie para uma determinada temperatura pode ser calculada. Desta forma, pode-se calcular numericamente a seção transversal efetiva para uma determinada temperatura, que é usada para calcular a intensidade de Rayleigh que se espera que seja medida para uma gama de temperaturas 7 . Esta seção transversal efetiva em função da temperatura é mostrada na Figura 1 </st Rong>.
O desempenho da conversão do plasma é quantificado por meio do FTIR. Assume-se no presente caso de redução de CO 2 que a reação líquida no plasma é:
Isso permite o uso de um único fator de conversão α, que está relacionado à fração de volume de CO por
,
Que decorre das concentrações inferidas das assinaturas espectrales de CO e CO 2 nos espectros FTIR. Observamos que a seção transversal efetiva de Rayleigh não pode ser facilmente deduzida do fator de conversão geral conforme determinado pelo FTIR. A conversão global não é apenas definida pela temperatura central do reator, mas também pelas sutilezas no perfil radial atual da temperatura do gás.
Ove_content "> O presente artigo detalha o nosso esquema de diagnóstico proposto para a caracterização da conversão de gases químicos de plasma de microondas e ilustra a sua faculdade com exemplos selecionados. Verificações de parâmetros completos em termos de fluxo de gás, pressão e potência de microondas para o reator em avaliação podem ser encontradas em 7 , 8 , 9 .Tanto para a eletrificação da indústria química quanto para a mitigação da intermitência em energia renovável, reatores de fluxo contínuo são necessários para conduzir a química em um sistema sustentável. Reconheceu-se que os reatores de fluxo contínuo desempenharão um papel importante na revolução da indústria química 21 . Mais especificamente, o reator de plasma foi identificado como uma alternativa comercialmente atraente para plantas químicas na produção de combustíveis neutros de CO 2 devido à sua simplicidade, compacidade e baixo preço 22 . Uma ampla gama de tecnologias de plasma foi proposta para a dissociação de CO 2 23 , incluindo descargas de Corona 24 , 25 , 26 , descargas pulsadas de nanosegundo 27 , descargas de cátodo microcô oca 28 , microplasmas"refex"> 29, as descargas de barreira dieléctrica 30, 31, 32, 33, arcos de deslizamento 34, 35, e plasmas de microondas 37, 38. A partir destas tecnologias, o plasma de microondas e o arco deslizante foram operados com a maior potência, na faixa de kW, e mostraram as melhores eficiências, 40% para um arco de deslizamento e 60-80% para uma descarga de microondas. Tanto o plasma de microondas como o reator de arco deslizante podem ser executados em alta potência, uma condição necessária para uma escala de até 100 kW, que é projetada para uma aplicação prática. O funcionamento do plasma de microondas não se limita à dissociação de CO 2 e também pode ser usado para reformagem de metano e fixação de nitrogênio. A principal desvantagem do reator de microondas é a baixa pressãoClaro (100 mbar) em condições ideais, o que limita o rendimento máximo de gás.
O procedimento descrito foi demonstrado com CO 2 , mas pode ser usado sem alteração para a ativação de CH 4 , N 2 ou outras moléculas estáveis. Na maioria desses casos, diferentes bandas de IR precisam ser medidas que correspondem aos produtos esperados como NH 3 , NO x , C 2 H 2 , C 2 H 4 , etc. O funcionamento do plasma de metano pode ser complicado, pois a fuligem – um Dos produtos de reação – é depositado nas paredes e absorvera microondas, efetivamente extinguindo o plasma. Embora o bombeamento vibratório seja muito menos efetivo no metano do que no CO 2 devido às altas taxas de transferência de VT, a catálise de plasma pode ser vantajosa para o metano (Fridman 5 , p.688)
As medidas de dispersão precisas de Rayleigh são difíceis de alcançar em umPlasma formador de fuligem, devido à alta contribuição da luz dispersa como resultado da dispersão de Mie nas partículas de fuligem. Embora complique as medidas de Rayleigh, poderia ser usado para quantificar a densidade de partículas de fuligem em vez disso 39 . A dispersão de Raman pode ser uma alternativa atraente para medir a temperatura neste ambiente, pois permite distinguir espectralmente a luz dispersa e os componentes de luz espalhados (Raman). O tempo de integração da dispersão Raman está na ordem de ~ 20 minutos, de modo que as flutuações no plasma são médias. Somente os efeitos de longo prazo, como o aquecimento do sistema, podem afetar a medida, pois aumenta ligeiramente a pressão no reator.
Precisamente devido à grande sobreposição espectral entre luz dispersa e luz dispersa de Rayleigh, a importância da supressão de luz dispersa (mesmo na ausência de fuligem) não pode ser exagerada. A luz dispersa pode ser reduzida adequadamenteColocando defletores, aumentando a distância focal do laser e o comprimento de configuração, e aumentando o diâmetro do tubo. O uso de um despejo de feixe de vácuo reduz ainda mais os níveis de luz dispersa, pois elimina a janela de saída. Alternativamente, as janelas Brewster também podem ser usadas. Conforme descrito anteriormente, é necessário algum conhecimento da composição (medido ou simulado) para atender corretamente as diferentes seções transversais de Rayleigh.
O plasma de microondas fluente provou ser um método viável de condução de química com uma eficiência energética de até 50%, a flexibilidade de troca rápida e o uso de materiais de baixo custo. No entanto, as temperaturas registradas no centro são muito maiores do que o favorável para a superpopulação de alta vibração. Ao reduzir a temperatura, podem ser alcançadas eficiências de energia ainda maiores. Embora a redução da potência ( por exemplo , para 200 W) reduza a temperatura do gás, sem otimização adicional do reator, eleTambém diminui a eficiência.
Duas outras formas de reduzir a temperatura são sugeridas aqui. A primeira maneira é pulsar a energia do microondas. Ao aplicar a potência em pulsos mais curtos do que o típico tempo de relaxamento do VT, o gás pode arrefecer entre os pulsos e, como resultado, menos energia é perdida no VT-relaxamento. Isso, por sua vez, significa que mais energia é investida no bombeamento vibratório que promove a dissociação eficiente. O tempo de relaxamento VT é de 70 μs à temperatura ambiente e 100 mbar 40 , que serve como limite superior para o tempo de pulso ON. A pulsação só pode aumentar a eficiência em um regime de plasma onde a principal via de conversão é por conversão sem equilíbrio. A segunda maneira de aumentar a eficiência é adicionar impurezas alcalinas para adaptar o EEDF 8 . Ao controlar o EEDF, e em particular a temperatura do elétron, os elétrons podem transferir sua energia de forma mais eficiente para as vibrações moleculares, o queH novamente resulta na promoção de níveis de vibração mais elevados que são essenciais para reações altamente eficientes.
The authors have nothing to disclose.
Este trabalho foi financiado pela chamada 'CO 2 – combustíveis neutros', apoiada pela Shell, pela Fundação para a Investigação Fundamental da Matéria (FOM) e pela Organização Neerlandesa para Pesquisa Científica (NWO). Os autores agradecem a Eddie van Veldhuizen, a Ana Sobota e a Sander Nijdam por nos permitirem usar seu espaço de laboratório e seu generoso apoio em geral.
1kW magnetron | Muegge | MW-GIRYJ1540-1K2-08 | |
Circulator with water load | Philips | 2722 163 02101 | |
3-stub tuner | IBF-electronic | WR340PTUN3AC174A | |
Applicator with sliding short | homemade | ||
17mm ID / 20 mm OD Quartz tube | Saillart | custom | |
27mm ID / 30 mm OD Quartz tube | Saillart | custom | |
18mm ID / 20 mm OD Sapphire tube | Precision Sapphire Technologies | custom | |
KF-vacuum flanges | Hositrad | ||
Mass flow controller | Tylan/Brooks | FC-2901V-4V | |
MFC control unit | MKS | PR-3000 | |
Pressure guage | Edwards | ASG-2000 | |
Vacuum pump | Edwards | E2M18 | |
Nd:YAG laser | Continuum | Powerlite DLS 8000 | |
AR-coated window | Eksma Optics | 210-1202E + 3025-i0 (coating) | |
Diffraction grating | Jobin Yvon | 520-25-120 | |
Image Intensifier | Katod | EPM102G-04-22S | |
Intensifier power source | homemade | ||
Spectrometer lens 1 | Nikon | 135mm f/2 DC | |
Spectrometer lens 2 | Nikon | AF-S 85 mm f/1.8g | |
CCD-camera | Allied Optics | Manta G-145B | |
FTIR-spectrometer (exhaust) | Varian/Agilent | Cary 670 | |
FTIR-spectrometer (in-situ) | Bruker | Vertex 80v | |
CaF2 windows | Crystran | CAFP25-2U |