Résolution angulaire spectroscopie de photoémission à très basse température

Aujourd'hui ARPES est largement utilisée pour déterminer la structure électronique des solides. Généralement, diverses variantes de ce procédé sont définis par la source de rayonnement nécessaire pour exciter les électrons. Nous utilisons le rayonnement synchrotron, car il offre une occasion unique de régler la polarisation et l'énergie des photons d'excitation dans une large gamme d'énergie et se caractérise par l'intensité élevée, faible bande passante (incertitude de l'énergie hn) et il peut être porté à un faisceau étroit de recueillir photoélectrons à partir d'une tache de quelques dizaines de microns. Le rayonnement synchrotron est généré dans les anneaux de stockage électron forçant les électrons circulent dans le ring avec une énergie de l'ordre de 2 GeV ** pour passer à travers des arrangements périodiques de puissants aimants (onduleurs). Le champ magnétique dévie les électrons et lorsque ces électrons rapides changent leur direction, ils émettent un rayonnement. Exactement ce rayonnement est ensuite dirigé dans la ligne de lumière dite où il est encore monochromatiquepar un réseau de diffraction et focalisé sur la surface de l'échantillon par plusieurs miroirs. Il ya beaucoup de ces installations à travers le monde. Notre station d'extrémité est située à une des lignes de lumière de l'anneau de stockage BESSY qui appartient à la Helmholtz-Zentrum Berlin.

Le cœur de cette installation ARPES est l'analyseur d'énergie d'électrons (figure 1). Comme nous nous intéressons à la fois l'énergie cinétique et l'angle à laquelle les électrons quittent la surface, il est très pratique pour les détecter sur une mesure. Un principe très simple qui rend cette approche une réalité. Que dans une expérience de base avec une lentille optique, qui focalise une onde plane dans le point dans le plan focal arrière ainsi réaliser une transformation de Fourier spatiale, les projets de lentille optique électronique électrons qui ont quitté la surface à un angle particulier à un point dans le plan focal ( Figure 1). De cette manière, nous avons accès à l'inverse, à savoir l'élan, de l'espace. La distanCE de la direction vers l'avant dans le plan focal correspond à l'angle, et donc de la quantité de mouvement du photoélectron. Maintenant, les électrons doivent être analysés en termes d'énergie. À cet effet, la fente d'entrée de l'analyseur hémisphérique est placé exactement dans le plan focal de la lentille optique électronique. Tensions sur deux hémisphères sont choisis de telle sorte que seuls les électrons avec une énergie cinétique particulière (passe énergie) sera guidé exactement au milieu de deux hémisphères et la terre sur la ligne centrale du détecteur à deux dimensions. Ceux qui sont plus rapides va frapper le détecteur proche de l'hémisphère externe, ceux qui sont plus lents seront déviées vers l'hémisphère intérieur. De cette manière, nous pouvons obtenir la distribution d'intensité de photoémission en fonction de l'énergie cinétique et l'angle simultanément.

Le principal avantage de notre approche par rapport aux méthodes existantes est l'utilisation de l'He ³ cryomanipulator. Il ya au moins deux raisons pour mener oust les mesures à basses températures. Plus la température de la matière, plus barbouillé sur les états électroniques deviennent de l'énergie et de l'élan. Pour déterminer la structure électronique de haute précision cette température élargissement doit être évitée. En outre, de nombreuses propriétés physiques dépendent de la température, des phénomènes d 'ordre définis dans à basse température et la connaissance de la structure électronique de l'état fondamental du système, c'est à dire à T = 0, est d'une importance fondamentale. L'un des moyens les plus efficaces pour refroidir l'échantillon jusqu'à quelques dixièmes de Kelvin est de liquéfier He ³ de gaz. Dans de nombreuses expériences atteignant la sous-Kelvin températures n'est pas un problème, puisque le rayonnement thermique, l'ennemi principal de l'ultra-basses températures, peut être efficacement protégés. Malheureusement, ce n'est pas le cas dans les expériences de photoémission. Nous avons besoin de fournir un accès libre pour la lumière incidente et les électrons sortants. Ceci est réalisé par des fentes spécialement conçues en trois radiation boucliers, ayant des températures différentes. Pour compenser la charge de la chaleur provoquée par le faisceau de photons à la température ambiante et le rayonnement, la puissance de refroidissement du cryostat doit être très élevée. Cet objectif est atteint par la vitesse de pompage très important de deux pompes qui réduisent la pression de vapeur au-dessus du liquide, il ^3, refroidissant ainsi le doigt froid et de l'échantillon. Les spécifications de conception de notre système de He ³ font le plus puissant dans le monde entier. Il est peut-être le seul endroit sur la planète où l'on peut voir une surface de 1 K froide à travers une fenêtre de température ambiante, le "plus froid visible».

Le croquis de l'expérience de photoémission moderne est illustré à la figure 1. Le rayonnement synchrotron (en pointillés ligne verte) éclaire la surface de 1 K à froid de l'échantillon et excite photoélectrons. Des électrons sont projetés à la fente d'entrée de l'analyseur hémisphérique, triés en fonction de l'angle (traces jaune, magenta et cyan correspond à différeangles d'inclinaison nt), puis sont analysés en termes d'énergie cinétique. Figure 2 montre la répartition de l'intensité typique en fonction de l'angle d'inclinaison et de l'énergie cinétique. Une telle répartition de l'intensité est en effet prévu que la comparaison avec des calculs de structure de bande de ce matériau montre (à droite). Ceci est notre fenêtre sur l'espace réciproque.

En scannant tensions sur la lentille et hémisphères et en tournant l'échantillon autour de l'axe vertical (angle polaire), nous pouvons explorer la gamme d'énergie étendue contraignant ainsi que de vastes régions de l'espace réciproque avec une précision sans précédent. En particulier, l'intensité de traçage au niveau de Fermi en fonction de deux composantes de l'impulsion dans le plan, calculé à partir des angles d'inclinaison et polaire, on a accès directement à la surface de Fermi (FS).

* Sous la rubrique «incertitude», nous entendons la meilleure estimation de l'expérimentateur de savoir jusqu'où une quantité expérimentale pourrait être du vrai "valeur. "

** La bague à faible énergie peut avoir une énergie de ~ 0,8 GeV, l'une riche en énergie – jusqu'à 8 GeV.