الليزر-تدفئة والتألق قياس الطيف الكتلي لدراسة المواد النووية في ظروف محاكاة حادث محطة الطاقة نووية
Summary
نقدم تجارب في أي وقود نووي حقيقي، الكسوة، واحتواء المواد الليزر تسخينها إلى درجات حرارة تتجاوز ك 3,000 بينما سلوكهم هو درس بالتألق التحليل الطيفي، والتحليل الحراري. محاكاة هذه التجارب، على نطاق مختبر، تشكيل مرحلة الحمم عقب انهيار أساسية مفاعل النووي.
Abstract
وقعت حوادث كبيرة وخطيرة في محطات الطاقة النووية (الكهرنووية)، ثلاث مرات في ثري مايل آيلند (الولايات المتحدة الأمريكية، 1979)، تشيرنوبيل (الاتحاد السوفياتي السابق، 1986) ومحطة فوكوشيما (اليابان، 2011). وقد أجريت البحوث بشأن أسباب والديناميات، وعواقب هذه الحوادث في بعض المختبرات في جميع أنحاء العالم في العقود الثلاثة الماضية. الأهداف المشتركة لهذه الأنشطة البحثية: الوقاية من هذه الأنواع من الحوادث، سواء في محطات الطاقة النووية الجديدة القائمة والمحتملة؛ التقليل إلى أدنى حد آثارها في نهاية المطاف؛ وفي نهاية المطاف، إلى فهم كامل للمخاطر الحقيقية المرتبطة الكهرنووية. في معهد أوروبا اللجنة المشتركة التابعة “لمركز البحوث” “عناصر ما”، يستخدم منشأة بيروميتري سبيكترو تألق الليزر-تدفئة وسريعة لمحاكاة المختبر، على نطاق صغير، للحزب الأساسية الانهيار، النوع الأكثر شيوعاً من الالتهاب الحادث (SA) التي يمكن أن تحدث في مفاعل نووي نتيجة لفشل نظام التبريد. يسمح هذا أداة محاكاة قياسات درجات الحرارة المرتفعة سريعة وفعالة على المواد النووية الحقيقية، مثل البلوتونيوم والثانوية التي تحتوي على أكتينيدات عينات الوقود الأنشطار. وفي هذا الصدد، وفي قدرته على إنتاج كمية كبيرة من البيانات بشأن المواد تحت الظروف القاسية، النهج التجريبي الحالي التأكيد فريدة من نوعها. للمفاهيم الحالية والمستقبلية للحزب الوطني الجديد، وتعرض نتائج مثال على السلوك ذوبان بعض أنواع مختلفة من الوقود النووي: أكاسيد اليورانيوم البلوتونيوم ونيتريدات والكربيدات. وتظهر نتائج على التفاعل درجة الحرارة العالية للوقود أكسيد احتواء المواد أيضا بإيجاز.
Introduction
على الرغم من أن الأنشطار النووي يرد على نطاق واسع كمصدر لطاقة لا ينضب عمليا على نطاق واسع، وتبشر بالخير، لا يزال توقفت قبولها عامة كاملة بعض السلامة والأمن وحماية المخاطر. النهج التجريبي الذي قدم في هذا العمل يهدف إلى الإجابة على بعض الأسئلة الأساسية في مجال علوم المواد المتصلة بواحدة من هذه المخاطر، ووقوع حوادث خطيرة (SAs) مما أدى إلى انهيار الأساسية في محطة لطاقة النووية (التقدمي). وهذا يمكن أن يؤدي إصدار ممكن من مواد عالية النشاط الإشعاعي في البيئة، وعواقب وخيمة، سواء بالنسبة لصحة الناس والاقتصاد في البلاد. SAs الرئيسية من هذا النوع وقعت ثلاث مرات في الكهرنووية في ثري مايل آيلند (الولايات المتحدة الأمريكية، 1979)، تشيرنوبيل (الاتحاد السوفياتي السابق، 1986)، ومحطة فوكوشيما (اليابان، 2011). ومن ثم، ساس التقدمي هي تركيز قدر كبير من البحث في عدد قليل من المرافق في جميع أنحاء العالم، ويشمل العديد من الظواهر تحديا وتعقيداً بسبب درجات الحرارة العالية جداً (غالباً ما تتجاوز 3,000 ك) ووجود مواد مشعة.
في هذا السيناريو، يتطلب توجيه صدر مؤخرا ب “مجلس أوروبا”1 بلدان الاتحاد الأوروبي على إعطاء الأولوية القصوى للسلامة النووية في جميع مراحل دورة حياة من محطة للطاقة النووية. ويشمل ذلك إجراء تقييمات السلامة قبل بناء محطات جديدة لتوليد الطاقة النووية، وأيضا ضمان تحسينات أمان هامة بالنسبة للمفاعلات القديمة.
وفي هذا السياق، نفذت تألق تسيطر-الغلاف الجوي والليزر-تدفئة وسريعة بيروميتري الطيف مرفق2،3،4 في “المفوضية الأوروبية” في معهد “مركز البحوث المشتركة” عناصر ما لمحاكاة المختبر، على نطاق صغير، للحزب الأساسية للانهيار. نظراً لحجم العينة محدودة (عادة على سم-و 0.1-ز-مقياس) والكفاءة العالية والطبيعة البعيدة لتدفئة الليزر، وهذا نهج تصاريح سريعة وفعالة قياسات درجات الحرارة المرتفعة على المواد النووية الحقيقية، بما في ذلك البلوتونيوم والقاصر أكتينيدات تتضمن عينات الوقود الأنشطار. وفي هذا الصدد، وفي قدرته على إنتاج كمية كبيرة من البيانات بشأن المواد تحت الظروف القاسية، من الأسلوب التجريبي الحالي المسلم في جميع أنحاء العالم أنها فريدة من نوعها. وفي الواقع، أظهرت تقنيات التحقيق التكميلية الأخرى استناداً إلى الحث التدفئة يعانون من ارتفاع درجة الحرارة السريع التفاعلات بين المواد واحتواء العينة5. وبالإضافة إلى ذلك، إذا كان السماح بمثل هذه التقنيات ومعظمهم بحاجة إلى كميات أكبر من المواد لأغراض التحليل، فأقل ملاءمة من الطريقة الحالية لتحقيق المواد النووية الحقيقية، بسبب ارتفاع النشاط الإشعاعي والتوافر المحدود للعينات.
في التجارب الحالية (المخططة في الشكل 1)، يتم تسخين عينة، شنت في اﻷوتوكﻻف الأجواء التي تسيطر الوارد في مربع القفازات α محمية، بليزر nd: yag CW 4.5 كيلووات.
رقم 1: الليزر-تدفئة والتألق الطيف بيروميتري الإعداد التجريبية.
هو ثابت العينة مع مسامير الغرافيت (أو التنغستن أو الموليبدينوم) في وعاء الغاز تحت جو الخاضعة للرقابة. وتظهر الصورة في الزاوية اليسرى السفلي، على سبيل مثال، قرص2 بو ثابت مع مسامير الجرافيت. إذا كانت العينة المشعة، ينبغي تحميل السفينة داخل مربع قفاز ضيق ألفا. يتم تسخين العينة بواسطة ليزر nd: yag 4.5 كيلووات في 1,064 شمال البحر الأبيض المتوسط. يستخدم البيرومتر القناة الثانية سريع لتسجيل درجة حرارة العينة والإشارة المنعكسة من ليزر ع+ السفلي-سلطة. يعمل أبطأ متعدد القنوات الطيف-بيرومينتير للتحليل في الموقع من الخصائص البصرية للعينة الساخنة. الرجاء انقر هنا لمشاهدة نسخة أكبر من هذا الرقم-
قياس الإشعاع البيرومترات عينة التألق لالسابقين. هذا هو كثافة طاقة الإشعاع الكهرومغناطيسي كل وحدة السطح، الطول الموجي، والزاوية الصلبة المنبعثة من العينة في درجة حرارة معينة6. يتم ربطه بدرجة حرارة سطح العينة T من خلال دالة بلانك تم تعديل:
حيث Lλ هو قوة التأثير الإشعاعي، اليوروλ هو الإشعاع الطيفي، ج1 = 2· ح· ج0 2 هو أول الإشعاع المستمر، ج2 = ح· ج0/كب = 14,388 µm· K هو ثابت الإشعاع الثاني، ج0 هي سرعة الضوء في الفراغ، h هو ثابت بلانك الشعبية، وثابته كب بولتزمان. الإشعاع الطيفي يأخذ في الاعتبار حقيقة أن هيئة حقيقية سوف تشع، وطول موجي معين ودرجة الحرارة، إلا نسبة مساوية للطاقة المنبعثة من الأسود مثالي في نفس درجة الحرارة. ولذلك، يأخذ القيم بين 0 و 1، مع 1 المقابلة للحال الأسود المثالي بالنسبة لقانون بلانك الذي استمد. منذ البيرومترات في العمل الحالي أقيمت دائماً عادي القريب فيما يتعلق بسطح العينة، ولم ينظر في اعتماد اليوروλ زاوية، وسوف “اﻻبتعاثية” دائماً الرجوع إلى الإشعاع الطيفي العادي (NSE). يجب أن تحدد في اورنونسي بغية تحويل، من خلال معادلة 1 وإجراء معايرة البيرومتر، لت إلى درجة الحرارة المطلقة t.
الكشف عن درجة حرارة العينة البيرومتر سريعة معايرة ضد مصابيح القياسية باستخدام ما يصل إلى 2,500 ك في λ = 655 نانومتر و. إضافية 256-قناة تألق الطيف-البيرومتر العاملة بين 515 نانومتر و 980 نانومتر واستخدمت لدراسة اورنونسي (اليوروλ) للعينة. من الممكن البت اورنونسي قبل الانتهاء من نوبة غير خطية من الطيف الانبعاثات الحرارية بالمعادلة 12، 3، تي و اليوروλ يجري الحرة معلمتين فقط. وقد ثبت هذا النهج أن تكون دقيقة بشكل مقبول في صهر المواد7 ، مثل تلك التي عادة ما تكون موجودة في الحزب الوطني الجديد، التي يمكن أن تكون اورنونسي يفترض أن تكون مستقلة عن الطول الموجي (فرضية الجسم الرمادي) في مجموعة واسعة نطاق طيفي. حالما يتم قياس درجة حرارة العينة ساخنة الليزر بشكل صحيح كدالة للزمن، يمكن إجراء التحليل الحراري على منحنى درجة الحرارة وقت الناتجة (الشخصية).الالتواءات أو اعتقالات الحرارية في ثيرموجرامس إعطاء المعلومات المتعلقة بالمرحلة الانتقالية (صرد، ليكويدوس، وتحولات المرحلة متحاور). وعلاوة على ذلك، فضلا عن كونه ضروريا لتحديد اورنونسي، يسمح التحليل الطيفي مباشرة من التألق لت المنبعثة من العينة الساخنة أيضا دراسة في الموقع لبعض الخصائص البصرية للسطح درس. وهذا يشكل أداة دعم أخرى للتعرف على الظواهر ذات درجة الحرارة العالية، مثل المرحلة الانتقالية، التفاعلات الكيميائية بين المواد المكثفة والمرحلة الغازية، أو آثار العزل. يعكس أسلوب إضافي يسمى إشارة خفيفة (ريال) التحليل2، 3 يستخدم للتأكد من المرحلة الانتقالية. أنها تجري باستخدام القناة الثانية من البيرومتر ضبطها إلى طاقة منخفضة (1 ث) الليزر ع+ (λ = 488 نانومتر). هذه القناة بالكشف عن أشعة الليزر التي تنشأ من تجويف Ar+ وتنعكس من على سطح العينة. إشارة ريال ثابت يشير إلى سطح صلب، بينما ذبذبات عشوائية تظهر بعد ذوبان بسبب الاهتزازات الناجمة عن التوتر السطحي على سطح العينة السائلة.
وبصفة عامة، المفاعلات المبردة باستخدام عناصر الوقود الصلب، النوع الأكثر شيوعاً من الحزب الوطني الجديد، بحوزة أربعة حواجز متتالية لضمان احتواء النشاط الإشعاعي8. الحاجز الأول أن بيليه الوقود نفسها، بفضل بنية بلورية والمساميه الدقيقة العيانية، يمكن أن تعقد على نواتج الأنشطار الصلبة وجزء من تلك المتقلبة. بشكل عام، يتم وضع عنصر الوقود الكاملة في كسوة معدنية (Zircaloy أو الصلب) الذي يعمل كحماية المرحلة الثانية. في حالة فشل الكسوة، هو الحاجز الثالث السفينة الداخلية الحزب كله، وتقتصر بشكل عام بجدار الصلب الذي بضع سم (النظام الأساسي). أخيرا، هو احتواء بناء (م-سميكة الخرسانة) حاجز الأمان الأخيرة قبل إطلاقها في البيئة.
في حالة فشل نظام تبريد المياه، SA الحزب يمكن أن تتم، مما يؤدي إلى الانهاك والانهيار الأساسية. المحموم في البداية بسبب الحرارة الأنشطار. ومع ذلك، في غياب التبريد، الانهاك أيضا الاستمرار بعد فترة طويلة من انتهاء النووية سلسلة من ردود الفعل، بسبب حرارة الاضمحلال المتبقية من نواتج الأنشطار وغيرها من الأنواع العالية الإشعاع الوارد في الأنقاض النووية الأساسية. وبوجه عام، سوف تبدأ تذوب الأساسية من الجزء المركزي لعنصر الوقود، ما لم تتشكل مركبات ذوبان أقل (ربما يوتيكتيكس) في مجال التفاعل بين الوقود والكسوة. الهدف الأول للبحث الحالي الذي يتكون من تحديد ما إذا كان يمكن أن تشكل هذه المركبات أقل ذوبان في النظم الحقيقية الوقود-الكسوة، وفي هذه الحالة، ما الناتج عن ذوبان الاكتئاب درجة الحرارة يمكن أن يكون. من أجل الإجابة على هذا السؤال، سلوك ذوبان مركبات الوقود النقي والمختلطة ينبغي أولاً الاستغراق تقييم، مما يشكل بالتالي هدفا أكثر أهمية من النهج الحالي. إذا كان الوقود والكسوة تذوب معا، سوف تقع على الجزء السفلي من السفينة الأولى كتلة السائل سريعاً وبدء التفاعل مع الجدار الصلب ومع بقية الماء والبخار، إذا كان هناك أي. في هذه المرحلة، يمكن أن يكون ذاب الصلب جنبا إلى جنب مع الوقود/الكسوة الساخن المخلوط. ويسمى السائل مثل الحمم البركانية الناتجة “أدمة”. يمكن نزع فتيل هذا الخليط الساخن، والعالية الإشعاع خارج الاحتواء الأولى إذا ذاب من خلال الجدار الصلب وينتهي رد الفعل حتى مع الملموسة التي تشكل الحاجز الخارجي الأكثر. حرارة مرتفعة وتفاعلية عالية من الأنواع الموجودة في أدمة يمكن أن يؤدي إلى تفكك الماء وإنتاج الهيدروجين. هذا قد يؤدي إلى خطر إضافي لانفجارات الهيدروجين والبخار (انظر ساس في ثري مايل آيلند وفوكوشيما)، أكسدة الثقيلة، أو الماء (أقل احتمالاً) من أدمة الجماهيري والمواد الهيكلية المتبقيين. الأسلوب التجريبي الحالي يسمح بالفصل والتحليل التجريبي للعديد من العديد من الآليات الفيزيائية المعقدة ذات الصلة بوصف تسلسل الأحداث. وإلى جانب عنصر نقي المذكورة ذوبان التحليل والتفاعل الكسوة الوقود، والتفاعل ارتفاع درجة الحرارة عدة آليات يمكن أن يحقق في نظم مبسطة، مثل بين الوقود المحتوية على بو، والصلب، وبين الوقود والأسمنت، وما إلى ذلك. يمكن يحتمل أن تكون دراسة تشكيل أدمة حضور أجواء مختلفة (غاز خامل، الهواء، آثار الهيدروجين أو البخار)، إنتاج بيانات مرجعية هامة لفهم شامل لمحركات أقراص SAs.
أن النهج الحالي، مناسبة خاصة للتحقيق في مختبر المواد ذوبان عالي، قد استخدمت أيضا لتحليل أنواع أخرى، أكثر ابتكاراً للوقود النووي (استناداً، على سبيل المثال، كربيدات اليورانيوم أو نيتريدات) ناجحة و صهر مركبات أخرى، مثل الكربيدات9والتانتالوم الهافنيوم والزركونيوم والسبائك المعدنية، وأكسيد الكالسيوم10، إلخ.
Protocol
Representative Results
Discussion
تقنية التحليل الطيفي إشعاع الليزر-تدفئة المعروضة هنا المسلم كطريقة مبتكرة وفعالة لتحقيق سلوك جداً ارتفاع درجة الحرارة وذوبان مواد حرارية15، 16. بفضل طابعها البعيد وأقل الحاوية تقريبا، أنها مناسبة خاصة للدراسة التجريبية للمواد النووية المشعة ومحاكاة حوادث الانهيار الأساسية في الشخصية، كما يتضح من المثال النتائج المعروضة هنا.
حين تقييم البيانات التجريبية التي تم الحصول عليها بالطريقة الحالية، مما لا شك فيه ينبغي الحذر عند التعيين الصحيح للنقاط التجريبية للمرحلة الانتقالية. في الواقع، في درجات حرارة عالية جداً، حركية المادية يمكن أن تكون سريعة للغاية، وقد تحدث عدة صعوبة مراقبة الظواهر، مثل التبخير غير المنسجمة والعزل، وتفكك المركب، إلخ. كما يوضح المقارنة مع أساليب التدفئة التقليدية (مثل أفران التعريفي)، احتمال حدوث هذه الظواهر يبرر استخدام سريع تدفئة والتبريد تقنية مثل واحد الحالية. من ناحية أخرى، قد تثور الشكوك حول استقرار ظروف توازن دينامي حراري الظروف الحالية تدفئة فعالة. وكما هو موضح في القسم الداخلي، لا يمكن ضمان هذه الشروط أثناء الجزء التدفئة الليزر سريعة للدورات الحرارية. ومع ذلك، تنتج ظروف توازن دينامي حراري التأكيد في مرحلة التبريد. هذا البيان كان التحقق من صحة مع مساعدة رموز الكمبيوتر محاكاة التجارب الحالية واستنادا إلى القرب من التوازن الشامل ونشر الحرارة حضور الانتقالات المحلية المرحلة11. ومع ذلك، توازن دينامي حراري شروط ينبغي دائماً عبر-التحقق تجريبيا، عادة عن طريق قياس جيدا المقررة المرحلة درجات حرارة التحول في المركبات التي يمكن اتخاذها كمراجع. وهذا قد تحقق في هذا العمل مع نقاط ذوبان التجميد ث، مو (موصى به كمرجع ثانوي درجات الحرارة في مقياس “الحرارة الدولي” 199017،،من18إلى19)، ثالث أكسيد اليورانيوم2، و سهلة ZrC-ج9. قياس هذه النقاط المرجعية أيضا ضرورية من أجل تقييم الدقة وعدم التيقن من أن النهج الحالي.
ونظرا للظروف القاسية والظواهر التي أنتجت في تجارب الليزر-تدفئة، إجراء تحليل دقيق من عدم يقين أمر بالغ الأهمية لقابليتها للاستخدام البيانات المنتجة. لقياس نجاح حملات، التراكمي عدم اليقين التي تؤثر على بيانات درجة الحرارة الانتقالية المرحلة الحالية ينبغي أن تبلغ ± 1% لدرجة الحرارة المطلقة، مع عامل تغطية 2–الانحراف المعياري (الثقة 95%). هذه نطاقات عدم اليقين يمكن أن يكون أكبر لمواد معقدة، حيث، على سبيل المثال، التبخر غير متطابقة قد تغيير تكوين العينة الفعلية بطريقة لا يمكن السيطرة عليها أثناء التجارب. ينبغي أن يراعي عدم اليقين هذه الأخطاء بسبب إجراء المعايرة، وعزم اورنونسي، عينة الاستقرار (أي، التكرار، عبر طلقات الليزر المتعاقبة، من المرحلة التجريبية انتقال الحرارة)، إلخ. مثال على تحليل عدم اليقين بالنسبة لنقطة ذوبان التجميد من بو2 ترد في الجدول 1. يمكن اعتبار عدم اليقين مختلف المساهمات المستقلة والمشتركة وفقا للقانون نشر خطأ3.
الجدول 1: مثال لتحليل عدم اليقين بالنسبة لنقطة ذوبان التجميد من بو2 (مرجع13)-
ويقال معنى وقيمة ج2 في المقطع مقدمة مع التعليقات في المعادلة 1. Δاليوروλ يقف هنا لاثنين من انحرافات قياسية حول متوسط القيمة التجريبية التي تم الحصول عليها اليوروλ باحتواء أطياف البريق تجريبية داخل الافتراض بجسم رمادي. ΔTc و δTد تمثل اثنين من انحرافات قياسية حول منحنى درجة الحرارة المستنتجة متوسط مستوى مصباح وقيمة درجة الحرارة متوسط التصلب التجريبية، على التوالي.
ويمكن إدخال بعض التحسينات على هذا النهج التجريبي. على وجه الخصوص، ربط وعاء الضغط مع مطياف كتلة من خلال نظام معقد من أنابيب ستسمح بكشفها، نوعيا، وعلى الأقل من الأنواع الموجودة في لوم بخار الصادرة عن المواد الساخنة. وعلاوة على ذلك، يتوقع تنفيذ كاميرا حرارية لدراسة ثنائية الأبعاد لتوزيع درجة الحرارة على سطح العينة الساخنة بغية الكشف عن إينهوموجينيتيس الممكنة وآثار الفصل. وأخيراً، يتوقع إدخال تحسينات على نظام السلامة بنيت حول المعدات الحالية. في الواقع، مربع القفازات زجاجي الحالية المستخدمة هنا مناسب لدراسة المواد المشعة العالية، مثل اليورانيوم وعناصر ما، بفضل حقيقة أن فعالية كتل الإشعاع α. بيد أن هذا الدرع ليست آمنة بما فيه الكفاية للتحري عن بواعث γ قوية، مثل نويدات الواردة في الوقود النووي المشع الحقيقي. ومن المتوقع منشأة جديدة بما في ذلك خلية الجدران الرائدة للدراسة للوقود النووي المستنفد قادمة من الكهرنووية الحقيقية.
Offenlegungen
The authors have nothing to disclose.
Acknowledgements
الكتاب المثقلة بالديون إلى “المفوضية الأوروبية” لتمويل البحوث الحالية ضمن برامجها البحثية المؤسسية. وبالإضافة إلى ذلك، جزء من هذه البحوث المعروضة تم تمويله من خلال المفوضية الأوروبية 6th “برنامج الإطار” إطار المشروع و الجسر والمشاريعال FP تحت الأكثر أماناً ولطيف 7.
Materials
| Two-channel fast pyrometer | Assembled privately | Fast pyrometer. Photodiode detectors at 650 nm and 488 nm, assembled with focussing objective and fast logarithmic amplifier. | |
| Laser TRUMPF HLD4506, TRUMPF, | TRUMPF Schramberg, Germany | HLD4506 | Heating agent |
| CDI spectrometer | CDI | Optical Spectrograph card, 256 channels | Multi-wavelength spectro-pyrometer array |
| Ar+ laser | Ion Laser Technology | 5500A-00 | 0.75 W RLS laser |
| Oscilloscope NICOLET | NICOLET, Madison, Wi, USA | Pro 44C Transient Digitizer | AD converter, data acquisition system |
| SETNAG Oxygen analyser | SETNAG, Marseille, France | JC24V-M | ZrO2 electrochemical cell for oxygen analysis in the autoclave |
| Blackbody source | POLYTECH CI Waldbronn, Germany | Customized | Black body source for spectro-pyrometer calibration |
| Standard calibration lamps | POLARON, Watford, UK | P.224c and P213c | Lamps for pyrometer and spectro-pyrometer calibration |
Referenzen
- Manara, D., Ronchi, C., Sheindlin, M., Lewis, M., Brykin, M. Melting of stoichiometric and hyperstoichiometric uranium dioxide. J. Nucl. Mater. 342, 148-163 (2005).
- Manara, D., Sheindlin, M., Heinz, W., Ronchi, C. New techniques for high-temperature melting measurements in volatile refractory materials via laser surface heating. Review of Scientific Instruments. 79, 113901-113908 (2008).
- De Bruycker, F., et al. Reassessing the melting temperature of PuO2. Materials Today. 13, 52-55 (2010).
- Kato, M., et al. Solidus and liquidus temperatures in the UO2-PuO2 system. J. Nucl. Mater. 373, 237-245 (2008).
- DeWitt, D. P., Richmond, J. C., DeWitt, D. P., Nutter, G. D. Thermal radiative properties of materials. Theory and practice of radiation thermometry. , (1988).
- Neuer, G., Fiessler, L., Groll, M., Schreiber, E., Schooley, J. F. Critical analysis of the different methods of multiwavelength pyrometry. Temperature: its measurement and control in science and industry, vol. 6. , 787-789 (1992).
- Jacquemain, D., et al. . Nuclear Power Reactor Core Melt Accidents. State of Knowledge. , 1835-1838 (2015).
- Manara, D., et al. The ZrC-C eutectic structure and melting behaviour: A high-temperature radiance spectroscopy study. J. Eur. Ceram. Soc. 33, 1349-1361 (2013).
- Manara, D., et al. On the melting behaviour of calcium monoxide under different atmospheres: A laser heating study. J. Eur. Ceram. Soc. 34, 1623-1636 (2014).
- Welland, M. J., Thompson, W. T., Lewis, B. J., Manara, D. Computer simulations of non-congruent melting of hyperstoichiometric uranium dioxide. J. Nucl. Mater. 385, 358-363 (2009).
- Olander, D. Nuclear Fuels- Present and future. J. Nucl. Mater. 389, 1-22 (2009).
- De Bruycker, F., et al. The melting behaviour of plutonium dioxide: A laser-heating study. J. Nucl. Mater. 416, 166-172 (2011).
- Manara, D., Boboridis, K., Morel, S., De Bruycker, F. The UC2-x – Carbon eutectic: A laser heating study. J. Nucl. Mater. 466, 393-401 (2015).
- Barrachin, M., Chevalier, P. Y., Cheynet, B., Fischer, E. New modelling of the U-O-Zr phase diagram in the hyper-stoichiometric region and consequences for the fuel rod liquefaction in oxidising conditions. J. Nucl. Mater. 375, 397-409 (2008).
- Guéneau, C., Chartier, A., Van Brutzel, L. Thermodynamic and thermophysical properties of the actinide oxides. Comp Nucl Mater. 2, 21-59 (2012).
- Preston-Thomas, H. The International Temperature Scale of 1991 (ITS-90). Metrologia. 27, 3-10 (1990).
- Preston-Thomas, H. Erratum: The International Temperature Scale of 1990 (ITS-90). Metrologia. 27, 107 (1990).
- Bedford, R. E., Bonnier, G., Maas, H., Pavese, F. Recommended values of temperature on the International Temperature Scale of 1990 for a selected set of secondary reference points. Metrologia. 33, 133-154 (1996).
